Высокоширотная ионосфера и магнитосферно-ионосферные связи. Апатиты, 1986.

2 2 2 приусловии, чтоkjL » к„ (к = к(| + к^). Здесь сОр = у cJfi- плазменнаячастотаигирочастотаэлектронов, ze = (kj.Re )2 , гдене-ларморовскийрадиусэлектронов, K z e ) - модифицированная функцияБ е с с е л я . Приполучении(I) предполагалось, чтоконцентрациявторичныхэлектроновзна­ чительноменьшеконцентрациитепловыхэлектроновпе, араспределениепослед­ нихравновесно. Инкрементыколебанийопределяютсявыражением/4/ r • <2> Е„ ш Здесь і ш( і ) - функцияБесселя, f ( E ) - функцияраспределениявторичныхэлект­ ронов, Ещ =Wp &J?- п ^ й ) fcO- собственныечастотыколебанийплазмы, опреде- а к „ ляемыеиздисперсионногоуравненияRe£(c 0 4, кд, к/() « о. Величинаинкремента ( 2 ) максимальнапритакомвыбореkj_ и к м , когда первыймаксимумфункцииБесселясовпадаетсточкойперегибанафункциирас­ пределениявторичныхэлектроновмеждуэнергиями2 эВи4 эВ. Втаблицепред­ ставленыинкрементывозбужденияколебанийначастотах, близкихкверхнегиб­ ридной часюіесо^ѴоОр * оО£ , полученныечисленнымрасчетом. Составляющие волновоговекторатакихколебанийимеютзначения 0 . 5 см-'1- и І 0 к # . Врасчетахиспользовалисьспектрывторичныхэлектронов, полученныевработе /I/ приразличнойэнергетикеавроральногоэлектронноговторжения. Спектр вторжениянавысотахвыше 1000 кмзадавалсявформе*? (Е ) = АЕ exp иварьировалисьпараметрыАиЕ^. Отметим, чтопривычислении^ длязначений k^Re . близкихкединице, необходимобылоучитыватьвсумме (I), исоответ­ ственно / т+І слагаемых/т— целоеот /. посколькуонидаютсрав- О СО ^ ' нимыйвклад. Втаблицеприведенытакжесоответствующиезначениявеличины декрементовстолкновительногозатухания^ рассматриваемыхколебаний. Величи­ на у і определяетсяпутемучетавкинетическомуравнениидляэлектроновпар­ ныхстолкновенийвформеЕГК/ 6 / иимеетвид Г* s2 1 _ Z 1 , е соё 1 - ^ ------ £ 2 п 1 ^ 1 ( Z „ ) e " Ze ( 3 ) Ze fc<j| - п 1£)г где - эффективнаячастотастолкновенийэлектроновсзаряженнымиинейт­ ральнымикомпонентамиионосфернойплазмы. Изтаблицывидно, что У>У£ (плазманеустойчива) припотокахвысыпаю- К ? т ? т щихсяэлектроновР 0 2-10 см с ипотокахихэнергииР£ ^ I эрг*см с” . Следуетотметить, чтовеличинаспектравторичныхэлектров, азначити^ , зависятотжесткостиспектроввысыпающихсяэлектронов, т.е. отвеличины, ха­ рактеризующейэнергетическийразбросэлектроноввпучке- Е / . Сувеличением жесткостиспектравысыпанияпритомжепотокеэнергиизначения^ уменьшают­ ся, чтосвязаносперемещениеммаксимумаскоростиионообразованиянаболее низкиевысоты. 52