Высокоширотная ионосфера и магнитосферно-ионосферные связи. Апатиты, 1986.

’ (І> "fcr гдеw , - плотностьэнергииэлектромагнитныхиплазменныхволнсоответ­ ственно, остальныеобозначения- общепринятые. Дляспектральнойинтенсивностиизотропногоизлученияиз (I) получаем Ісо--1 — • 1 (1 - е-Г), (2) 47ГД60 d t J гдеЛбО - полосаизлучаемыхчастот, - коэффициентстолкно- вительногопоглощения,Т= clč - оптическаятолщинаобласти. Сравнивая(2) синтенсивностьюизлучениячерноготела, можнодляэффек­ тивнойтемпературырадиоизлучениязаписать <ЭРГ>- (3> ре J Таккакдециметровыйрадиошумобусловлентепловымизлучениемэлектро­ нов, длянегосправедливо ТА-Ѵ р і У *«(1 - e-T > d S ? = ^ T e.?; (4) где5?А,5?в- телесныеуглыдиаграммынаправленностиантенныиобластиизлу­ чения, £ - степеньзаполнениядиаграммыисточником. Учитывая, чтоГ— и о и те,можнооценитьтевисточникеизлучения иегооптическуютолщинуначастотесо= 2о£е /сТт 0 ^ т ~ \ (5) l * t a 1 /2 Ре' ~‘в^ , 9 гдете и'Од - параметрыневозмущеннойионосферы,о^/27Г= 2.8-10 Гц. Значение*х/кетеможнооценитьизуравнениятепловогобаланса J K - &Ео- ^ . Ео- ^ Ѵ Ѵ Ѵ Ѵ Ѵ * С6) откудаприте» то получаем Г' w i о (И ) —— — — — . (7) с лѴПкт m кгш 43ГкеТе Ne Te Здесь e q - амплитудаВЧ поляплазменныхколебаний,tT -средняядоляэнергии, теряемаяэлектрономпристолкновении, TQ - температуранейтральнойатмосфе­ ры. Теперьможнооценитьоткликриометра, которыйбудетиметьвид 4 А СуБ)=« 10lg[l (1 - е~Г) ^ , СВ) гдеI» - эффективнаятемпературакосмическогошума. Примемдляоценкиследующиезначенияпараметров: те<> = 300K,Nleo = ІО4 с- 1 , 4 L = 2-І06 см,<Г~ І0_3, £ = 0.2, TN = 2-10%, 3K. Тогдадляриометраначастоте32 МГцполучим л +1.2 дБ. Вычисляя длятехжеусловийоткликриометраначастоте40 МГцсучетомтолькокомпо­ 36