Высокоширотная ионосфера и магнитосферно-ионосферные связи. Апатиты, 1986.

гоV"). Следуетнапомнить, чтотакиеужесточенияимелиместодляспектров типамаксвелловских (в отличиеотупоминавшихсяранеепочтимоноэнергичных потоков); широтнаяпротяженностьприэтомсоставлялаотдесятковдосотен км. Приболеевысокомразрешениивракетномэкспериментевыявляетсятонкая структуратакихужесточений/13/ спространственнымиразмерамивІ-ІО кми близкимикмоноэнергичнымспектрами. Преждечемперейтикобсуждениюнаблюдательныхданныхофункцияхрас­ пределениячастицпоскоростям, рассмотримвкратцезначениеразличныхоблас­ тейвпространствескоростейэлектроноввобластиихускорения(рис.6). Рис.6. Заселенностьэлектронами пространстваскоростейвобластис продольнымэлектрическимполем. ПустьV ѵ ОН * Оі1 Во иѴг■компо­ нентыскоростиэлектрона (ѴОц>0 длядвижениякЗемле), магнитное полеиэлектрическийпотенциалис­ точника(магнитосфернаяплазма), а Ѵ„ , , в и V - тежевеличины вточкенахожденияспутника(в об­ ластиускорения). Впредположении адиабатичности v « + V* - ; - V 02 + v£ УІ y 2 В Bo еѴ ше ' - 2 mg о условиюѴои = 0 (источник) соответствуетэллипсвточкенахожденияспутника 2е(Ѵ-Ѵ0 ) 2е(Ѵ-Ѵ0 ) В = I . (2) m e Ше В-В 0 Этотэллипсиногданазываютграницейускорения. Еслив0 - полевэкватори­ альнойплоскости, то в >> в0, иэллипсстановитсяпочтикругом(сплошная линиянарис.6). Есливерхняяграницаобластиускорениянижеэкваториальной плоскости, т.е. вточке, где в , > в0, тоимеемэллипс (жирныйпунктирна рис.6 соответствуетэллипсудля в/в, = 1.2). Следует отметить, чтопри оченьудаленнойотЗемлииспутникаверхнейграницеускоренияформаграни­ цыускорениянеоченьчувствительнакееточномуместоположению. Еслиже онаблизкакспутнику, то в-в/ << в, иэллипсстановитсяоченьвытянутым. ПустьВ 2 - величинаполянауровне, гдеэлектроныпоглощаютсяионо­ сферой. Вотсутствиепродольногоэлектрическогополяконуспотерьсоответ­ ствуетвыражению / ѵ. \2 х, < в2-в (3) Этотонкийпунктирнарис.6. Приналичиипродольногополяобластьпотерь ограниченагиперболой _sL -1 . 2e(V 2 -V) 2 e( Vg -V ) В (4) me в2-в 127