Высокоширотная ионосфера и магнитосферно-ионосферные связи. Апатиты, 1986.

Здесь э е - коэффициентытеплопроводностиприналичиианизотропиитемператур приведеныдляполностьюионизованнойплазмы/2,3/. Вуравненияхнепрерывнос­ ти (I) q±и L — источникиипотери, характеризующиеобразованиеигибель ионово+ ин+ . Подробноиспользуемаявмоделисхемареакцийприведенаврабо­ те/ V - Методикарешенийприведеннойсистемыуравнений (І)-(2) подробноопи­ санавработах/1,5/. Длячисленнойреализацииуравнений(3) и(4) удобнейоказалосьперейти отвеличинНеиТ,/ кквазиизотропнойтемпературеТ= (2Т^ + Т„ )/3 истепе­ нианизотропииX = (Тд - Т„)/Т„. Умножаяуравнение (3) на2 искладываяза­ темс(4), получаемуравнение Ne — + I W ' + f 1 ( 1 +X J V A1 II + — j + (5) + q*T* + в jš (0S*} “ + авычитаяихдругиздруга, уравнение N. If (***<«> + §N.1.(1 + §X J - 1[(1+X ^ ) ^ 1 | ^ - 3 v°cl 1 J r / ~ j- “ 1 r\ ( b ) - 2.— I + - M + 33^1 ^ 'd s -I Приучетеконвективногодвижениягеомагнитныесиловыетрубкимогутразмыкать­ сяиплазмаприэтомначинаетрасширятьсявбесконечныйобъемразомкнутых магнитныхсиловыхтрубок. Напервомэтапеисследуетсяпроцесснакопления плазмой геомагнитнойсиловойтрубкивдневныечасы, когдаониявляютсяра­ зомкнутыми. Далееисследуютсяпроцессы, происходящиевчастичнозаполненной геомагнитнойтрубкепослеееразмыкания. Динамиказаполнения (распределение концентрацийискоростейчастиц) геомагнитныхсиловыхтрубоксL = 2-5.6 (интервал 45-65°) подробноисследоваласьвработе/I/, поэтомуздесьостано­ вимсялишьнаанализехарактераповеденияанизотропииплазменныхтемператур вданномпроцессе. Прирасчетахисходныезначенияэлектроннойконцентрации вплазмосферезадавалисьравными~ 0.5 см-^. Начальныймоментвременизапол­ нениябылвыбранв7.30LT. Всеприводимыенижерезультатырасчетоввыполне­ ныдляусловийравноденствия, соответствующихсреднейсолнечнойактивности ( 7 = 150). Анизотропияплазменныхтемпературврежимезаполнениягеомагнитныхсило­ выхтрубок. Рассмотримвкачествепримераболееподробноанизотропиютемпе­ ратурпризаполнениисиловойтрубкисL = 4. НарисункеI представленырас­ считанныевысотныераспределенияанизотропииэлектроннойтемпературыхе дляпервыхтрехсутокзаполнения, полагая, чтовночноевремятрубкизамкну­ тые. Хорошовидноизприведенныхграфиковдля8.30І/Г и9.45LT (рис.Іа), чтоанизотропиядостигаетзначительныхвеличинвпервыечасыпосленачала заполнения, составляясоответственно340 и120$. Такиевысокиезначенияхе объясняютсявэтимоментывременинизкойэлектроннойконцентрацией 5-3-Ю^ см~3 вплазмосфере/I/. Померезаполненияплазмойгеомагнитнойтруб­ ки концентрацияувеличивается, чтовызываетуменьшениеанизотропиивследст­ виеростачастотыстолкновений. Так, максимальноезначениехевI2.00LT со­ ставляетуже60$, котороеспадаетк0.00LT до 1%. Низкиевеличиныанизотро­ пиивпослезаходныйвечернийиночнойпериоды, когдаисточникнагревасверх- тепловымиэлектронамиотсутствует, объясняетсятакжепадениемэлектронной температуры. Этоприводит, соднс* стороны, куменьшениювеличинтепловыхпо- 102