Влияние мощного радиоизлучения на ионосферу / АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 164 с.

IEI - Ec вобластиN > 0; |Е| < ЕсвобластиN = 0. Некоторыерешенияэтойзадачинайденыдляслучая, когдакомп­ лекснаяамплитудаэлектрическогополяописываетсяскалярнымурав­ нениемГельмгольцаспеременнымволновымчислом дЕ+ к2е( г")Е= 0 , ( 4 ) гдек= а)/с - волновоечисловвакууме; £ = І-п- L 5 n - комплекс­ наядиэлектрическаяпроницаемостьплазмыразряда; п- электронная концентрация, отнесеннаяккритическомузначению(n = n / n 0), і = 0 /(о; і) - эффективнаячастотастолкновенийэлектронов. ПолагаяЕ= |Е|е , |Е| = const , изформулы(4) получаем системууравненийдляфазы^ иконцентрациипвобластиразряда: ( ѵ пг- (5а) дч 1 = 5кгп, илиодноуравнениедляфазы д‘f + S (V v f = 5к 2 , ( 6 ) котороезаменой = взт.р(54*) приводитсяклинейному: А + ~ э е 24’= 0, •эе » 5к = Р/с. (7) Изравнения (5а), совпадающегоогеометрооптическимуравне­ ниемэйконала, следует, чтоконцентрацияэлектроноввразрядене можетпревышатькритическую: n ^ I (конечно, этосправедливотоль­ кодлярассматриваемогорежимаразрядаврамкаходноскалярного описания(4). Внеобластиразрядаполяописываютсяуравнением(4) с £ = I идолжныбытьсвязанысполямивнутриусловиемнепрерыв­ ноститангенциальныхкомпонентнагранице, положениекоторойза­ ранее, конечно, неизвестноиопределяетсявконечномсчете (вместесовсейструктуройп(г)) распределениемимощностьюсто­ роннихисточников. Ддясимметричныхразрядов, поддерживаемыхполя­ миплоских, цилиндрическихилисферическихволн, нетруднополучить соответствующиестрогиеаналитическиерешения, дающиеследующие выражениядляконцентрации/7/: а) плоскоолоистыйразряд, создаваемыйдвумяплоскимиволнами: n (х) - sin2| - - ch"2( эе s l n - | x ) , (8) (х- декартовакоордината; Ѳ - уголмеждуволновымивекторами обеихволнввакууме); б) разрядвсходящейсясимметричнойцилиндрическойволне: U r ) (г- расстояниедооси); " W - ' - H S ’ (9) 67