Влияние мощного радиоизлучения на ионосферу / АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 164 с.

излучения. Вранеепроведенішхэкспериментах/8,9/ наэтойуста­ новкебылопоказано, чтоприЕ 0 > 500-800 В/смвплазмеразвива­ ласьпараметрическаянеустойчивость, сопровождающаясяпроявлением быстрыхэлектроновинелинейнымувеличениемэлектрическогополя вплазме, чтоприводилокрезкомуподъемукривойвобластиП. Плавноеувеличениепросветляемойконцентрацииплазмывобла­ стиI связаносостолкновйтелънымпоглощениемэлектромагнитной энергииипоследующимперераспределениемконцентрации. Универсаль­ ноеобъяснениестольмонотоннойзависимостивэтойобластиполей датьтрудно. Этосвязаностем, чтотемпература"холодной" плазмы изменяласьзавремядействияимпульсаволнынакачкис10 до2 эВ, чтоприводилокизменениюхарактеристикпоглощения. Однакоясно, чтоприведенныеэкспериментальныерезультатыпо просветлениюнепрозрачной, анизотропнойплазмымогутбытьобъясне­ нытепловымнагревомэлектроноввполеинтенсивнойволнынакачки. I 2 ■) £ Продольныйнагревэлектронов( % = ^ w ~ 2*10 с) приводитк образованиювытянутойвдольмагнитногополяобластиповышенного давления, релаксациякоторойпоперекмагнитногополявызывалапе­ рераспределениеконцентрации(Ne= -ffl.Teo), Времяустановленияста­ ционарнойтемпературы(<t ~ 2 *І 0~5 с) определялосьпроцессамипе­ реносапоперекмагнитногополя, атакжеизменениемэффективности поглощенияэлектромагнитнойэнергии, связаннойсуменьшениемпро­ водимостиплазмы(‘•Cg-Ng). Конкурирующиемеханизмыотводаэнергии тяжелымичастицамиидиффузионноеохлаждениеэлектроновболе медленные(тр= І 0 “ 4 с). ВремяперераспределенияконцентрациипЛазмыпоперекмагнитно­ гополяможноопределитьповременивыходаиз"отсечки" сигнала волнынакачки(см.рис.26) довакуумногоуровня. Диаграмманаправ­ ленности при этом совпадала с вакуумной, поперечные раз­ меры просветляемой области порядка размеров волновогопучка Ьц. Этовремя.непревышало3-10 сисоответствоваловременидиф­ фузииплазмыпоперекмагнитногополя(tN = п-І 0 ~^ с) вобласть 1 9Сг закритичности, т.е. вдольраспространенияволнынакачки. За время’t Ni плазмапрогреваетсяиперераспределяетсятакженавели­ чинуle . Такимобразом, полноевремяпросветлениянепрозрачнойплазмы докритическойконцентрацииопределяетсякакгспр=:Г^ 1 ^г- tn > (где % - толщинаслоясконцентрациейвышекритической). Напри­ мер, дляплазмыс = 2 и = 6 времяпросветленияотна­ чалаимпульсаволнынакачкисоставляет 8 * 10 “^ с. Дляанализапросветленнойобластиплазмыпроизводилисьизме­ рениядиаграммнаправленностизондирующихсигналов. Нарис.4 и5 представленыраспределенияплотностиэнергиивдольосихдляобык­ 61