Влияние мощного радиоизлучения на ионосферу / АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 164 с.

риязависятотсоотношениймеждудавлениемгаза, плотностьюне­ возмущеннойплазмыискоростьюструи. Взависимостиотглубины "провала" икрутизнынаклонараспределенияплотностиплазмысо сторонысоплаинаблюдаютсялибо"просветление", либонелинейная рефракцияволнынаейжесозданнойнеоднородности. Рис.5, Пространственныераспределенияплот­ ностиплазмывдольосиструиврежиме, соответст­ вующемрис,За. Дляколичественногоописаниязакономерностейсамовоздействия необходимыболееподробныеисследованияпространственно-временных распределенийвразличныхрежимах. Сцельюобъясненияэкспериментальнонаблюдаемогопространст­ венногораспределенияконцентрацииплазменнойструи, возмущенной интенсивнымпучкомрадиоволн, проведемсоответствующийтеоретичес­ кийанализ. Предположим, чтовдольоси z спостояннойскоростьюѴ 0 дви­ жетсяплазменнаяструя. Вдольосиураспространяетсяволна, е ин­ тенсивностьописываетсяследующимвыражением: «я А ехр(-а*Ѵл^), ( I ) гдеЛ- характерныймасштабнеоднородностиполя. Дляописаниявозмущенийструивоспользуемсялинеаризованными макроскопическимиуравнениямипереносадляконцентрацииитемпера­ турыэлектроноввпеременном, неоднородномпоамплитудеполе/I/: Л .9» г Ег. . , эё* ЙГ "р"’ ( ) Р - Vfi. - VfL-f = - к ±M e f (3) 3*0^ Vd ЗѲ v d TS0? Vd гдеf _ = „ относительныеизмененияконцентрациии температур!, 0 = z/f\, vp = 2 d p N°д, - коэффициентрекомбина­ ции, Ид» т° - невозмущенныезначенияконцентрацииитемпературы плазменнойструи, кт= 0.5 дляслабоионизованнойплазмы. Система 53