Влияние мощного радиоизлучения на ионосферу / АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 164 с.

Заметим, чтовеличинакіонезависитотвыборавысотыh. Вприня­ тыхприближениях( Ѳ « I) постояннаяраспространениянезависит отугланаклонамагнитногополяи, соответственно, отазимуталь­ ногоуглараспространения. Учетконечногозначенияугла$> необхо­ димтолькодляоценкиEz - компонентыэлектрическогополяволны. Легковидеть, чтонеравенства(4) и(6), вообщеговоря, про­ тиворечивыинемогутбытьодновременноудовлетворенынавысоких частотах. Оценкипоказывают, чтодляреальноймоделиионосферы неравенства(4) и(6) можноодновременноудовлетворить(соответ­ ствующимвыборомвысотыh) начастотах, меньшихнесколькихкило­ герц. Используяизложеннуютеорию, знаятангенциальныекомпоненты магнитногополяволныназемле, можнорассчитатьвсекомпоненты полейввакуумеиионосферевзависимостиотвысотынадЗемлей. Магнитноеполеназемлевволновойзоне(к-)Г> I) отназемно­ говертикальногоэлектрическогодиполяможнооценитьпоследующей формуле/4/; ( Н - ш > Ez(0) - _ тг НіДо); Р= ГЕ - токовыймомент. Формула(II) точнаядлямоделиизотропнойионосферысрезкой границей, ноонаможетбытьиспользованадляоценкикоэффициента возбужденияивнашеймодели, толькоподh понимаетсяэффективная высота(высотаобластинарушениягеометрическойоптики), ак, даетсяформулой(10). Окончательноиспользуя(5), (9), (10), (II), запишемструкту­ руполяглавнойволны. Вобластивысот0< г< h даетсяформу­ лой(II): Er = ik, (z- nj &(0) Ну(о); Ец, = 0; к 1 Ez даетсяформулой (2); п1о= • (12) Вобластивысота> h м. h. о), К 1 Н0 (n1k1L ) H 0 (n2k,Le L ) i*-2 HTTn,KiL) H f t n ^ L ) 2-b ,s Z-h E = — сч> 2 (О LJ : _ I , (h) нч (о): H y T " , k i L) Hд (nг к 1L) J xv 4 h i * ^ x y ( b ) = Lki^h - даетсяформулой(10); n , (h) = - gr(h') + č ; n г (h) = g (hV £ . Согласнотеоремевзаимности/2/ формулы(II), (12), (13) по­ слезамены g1- g' даютиоленаземлеотточечногоисточника, 138