Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

новременным повышением интенсивности. Пример в заимного по л ож е н и я диффу зно го свечения и дискре тных форм полярных сияний в вечерние часы при слабых геофизических во змущениях (К, = 2 ) 11 ок т ябр я 1974 г. приведен на рис. 2.24, а [400]. Р а с пределение свечения в интегральном свете получено с помощью сканирующе го фотоме тра , установленно го на борту спутника; пространственное ра зрешение со с т а в л я л о около 4 км в надире и пор ядка 20 км на краю к адра . Поро г чувствительности ф о т о метра был порядка 1 k R, т . е. фик си ро в ало с ь только яркое свечение. Широтные вариации потока энергии вдоль тра ектории пролета спутника приведены на рис. 2.24, б. Прохожд ение спу т ника над полосой сияний с оп р о в ож д а е т с я резким повышением потока энергии высыпающихся электронов . Ши р о к а я полоса диффу зно го свечения, о к а й м л яющ а я с э к в а тори ал ьн ой стороны а врор ал ьный о в ал , имеет довольно с ложную структуру. Н епо ср ед ственно к ярким полосам сияний примыка е т д ифф у зн а я полоса свечения шириной около 0.5° с потоком энергии на порядок ниже, чем в сияниях (рис. 2.24, б ). М еж д у а в рор ал ьным овалом и д и ф фузным свечением, к ак и на рис. 2.23, н а б лю д а е т с я узкий провал потока энергии, который незаметен и з-за плохих про с т р ан с т в ен ного и временного ра зрешений д а ж е на подлинной полутоновой картине полосы свечения в работе [400 ], откуда з аим с т в о в ан р и с . -2.24, а. Потом по мере уменьшения широты поток энергии п ад а е т и поя вля е тся очень неоднородная с труктура. Э к в а т о р и а л ь ная границ а четко видна по резкому спаду потока энергии на Ф ' ^ б б 0. Поток энергии вблизи фонового знач ения со с тавл я е т (2н -3 ) Ю ^ 3 э р г / ( с м • с • ср ). Высотные профили свечения и соответс твующие им эн ергетич е ские спектры д ля трех точек меридионального р а з р е з а 11 ок т я бр я 1974 г. приведены на рис. 2.25. Эти моменты ука заны с т р ел ками на рис. 2.24, б. Высотные профили свечения ра с счи тыв ались д л я наиболее интенсивной эмиссии полосы Мейнел а Njf с А, 918.3 нм. Мейн елов ск ая система, т а к ж е к ак и \ N G N t , в о з б уж д а е т с я п р я мым электронным ударом . Поэтому х а р а к т е р высотного р а с п р е деления свечения д ля этих систем одинаков и отличается только постоянным множителем . Д л я соотношения I (к 391.4 нм) / / (к 918.3 нм) этот коэффициент равен 1.15. В основе расчета была полож ен а методика, пр едлож енн ая Рисом [459]. Функция д и с с ип а ции и энергетические цены эмиссии к 918.3 нм в зяты из [63, 73]. Первый случай ( 1 1 . 3 8 : 0 0 U T ) соответствует сияниям о в а л а в районе некоторого понижения интенсивности свечения. М а к с и мум наблюд а ет с я на высоте 128 км. Н а высотах 1 0 2 -М 08 км им е ется вторичный максимум , который пр о я в л я е т с я в виде ступеньки н а высотном профиле. Интенсивность свечения со с т а в л я е т 4.3 k R. Второй случай ( 1 1 .3 8 : 18UT) д а е т высотный профиль с в еч е ния экв а тори ал ьно го кр а я широкой дуги в районе максимума потока энергии для данного пролета. Х а р а к т е р высотного профиля очень похож на предыдущий, максимум свечения р а сп о л а г а е т с я на высоте 125 км. Интенсивность свечения в с толбе со с т а в л я е т 1 1 k R. 66