Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

с т ановит ся неоднозначным . То ж е с амое относит ся и к другим неоднородным св е тящимс я обр а з ов аниям . Это надо всегда помнить при исполь зовании данных , предс тавленных в рэлеях. 2.2. Спектры Свечение полярных сияний пре дс т авляе т собой излучение как нейтральных, т а к и ионизованных а томов и молекул верхней а тмосферы. Особняком стоит свечение водорода . От ожд е с твление основных эмис сий в видимой обла с ти спектра было проведено еще до Межд ун а р о дно г о г еофизиче ского года (МГГ ) , т. е. до 1957 г., и к на с то ящему времени суще с твенно не изменилось. На блюдения последних л е т позволили только ра сширит ь ис следованный д и а п а зон длин волн как в обла с т ь УФ з а счет исполь зования спутников и ракет, т а к и в ИК - о б л а с т ь применением новых чувствит ельных приемников. В свечении полярных сияний присутствуют как а томарные , т ак и молекул ярные эмиссии. Хар акт ерной особеннос тью этого из лучения я в л яе т с я з н а чит е л ьн а я удель на я мас с а линий и полос, св я з а нных с переходом с ме т а с т а бильных уровней. Ме т а с т абиль - ными на зы в ают с я сос тояния кв ан товых систем, переход из которых з а прещен точными или приближе нными пра вилами отбора. От сюда следует, что т аки е переходы имеют малую вероятность, и в в оз бужд енном состоянии атом или молекула могут находиться дост а точно дли т ельное время, с ох ра ня я свою энергию в о з б уж дения. В возбужденном а томе главную роль играет дипольное электри ческое излучение, опр еделяюще е ра зр еше нные переходы, которые наглядно можн о предс тавить сл едующим образом. Ра ссмотрим вращение электрона вокруг ядра как колебание электрического з а р я д а е , равного з а р я ду электрона , с какой- то час тотой v и амп л и тудой а, равной радиусу электронной орбиты. Т а к а я система д о лжн а непрерывно излуча ть энергию W = ^ - v < P 20, (2.1) 3 с где Р0 — дипольный момент, с — скорос ть све та . Та к как в а т ом ных сис т емах излучение в о зможн о только ква нт ами , то ве ро ят ность перехода A ik будет опр е д е л ят ьс я следующим образом: ( 2 - 2 ) В квантовой механике это выр аж е н и е сохраняе т свой вид, только дипольный момент з а м е н я е т с я дипольным моментом пере хода Р,*, который з ависит от свойс тв комбинирующих уровней (см., например , [ 55 ] ) . Время жи зн и а т ома в во збужденном со 3' 35