Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

В р ам к а х этого р а з д е л а была с д ел ан а попытка некоторых усовершен ствований методики работы [87]. В ней не всегда у д а в а л о с ь найти решение уравнений (7.31) и (7 .32 ), особенно при больших вы сотах токового слоя. Пол а г а ем , это с в я з а н о с несовершенством метода оценки электронной концентрации £ - с л о я , когда максимум ионизации и высотный профиль видимости р а д а р а ок а зы в аю т с я существенно ра с со гла сованными . В таких у словиях ра с с еяние приходит с нижней (или, наоборот, верхней) части £ - с л о я , где иони заци я меньше максимальной. Отсюда н еи збежн а недооценка электронной концентрации £ - о б л а с т и и ин т егрированных по высоте холловской и педерсеновской про води мостей. Коррекция р а д а р ны х оценок электронной плотности на тако го рода недооценку не вы зы в а е т особых трудностей, когда известна форма высотного профиля ионизации. К сожалению , на данный вопрос нет одно значно го отве та . В этой свя зи логична р е а л и з а ци я простейших предположений , например , таких, что высотный про филь ионизации имеет т р апециевидную или параболиче скую форму. Р е з у л ь т а ты ра сче т а , которые даны на рис. 7.16, б а з и руются на подобном предположении трапециевидного N ( h ) -про филя с плоской вершиной ( ± 5 км от центра) и линейным спадом ионизации на 15-километровом отклонении от перегиба (выше и ниже с л о я ) . В этом примере т а кж е дополнительно уточнены граничные усло вия и недооценка электрического поля по данным р ад арных д р ейфо вых измерений [428]. Ра счеты выполнены д ля трех следующих друг з а другом собы тий. Р а з ры в линии высоты слоя на верхнем г рафике — п о л ож е ние ав р о р ал ьной дуги. Продольный ток по-прежнему в основном вытекающий . Его нап р авл ени е п о к а з а н о стрелками . Плотности продольного тока примерно на 2 0 % больше, чем в [87 ], но не превышают 10~6 А / м 2. Решение у р а вн ени я (7.32) в отличие от [87] теперь ре али зу е т ся везде. Токовый слой понижен э к в а т о риальнее дуги и в основном повышен в а вр о р а л ьн ом овале. Такой х ар акт ер изменения высот токового слоя и £ - с л о я в целом п оддер ж и в а е т с я одновременными ионозондными д анными [77]. К а к общий вывод по у сов ершен ствов анной методике р а д арн ой оценки трехмерного тока отметим ее р е ал и зу ем о с т ь в у словиях слабой и умеренной возмущенности. П ол а г а ем , что прогресс в понимании физики явлений и ин стру ментальное со в ершен ство в ани е двойных допл еро в с ких а в р о р а л ь ных р а д а р о в , подобных СТАРЕ [316 ], повыся т точность и н а д е ж ность р а д а рны х измерений. Уменьшение ошибок измерений несо мненно р а сши ри т возможнос ти а в р о р а л ь ны х р а д а р о в в д и а гн о стике продольных и гори зон тал ьных ионосферных токов.