Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

гать, что о с т альные условия д л я р а д арн ой оценки средней эл е к т ронной плотности, о б с уж д а вш и е с я в р а з д ел е 7.3, благоприятны . Если электрич е ское поле и иони заци я известны, горизонтальный ионосферный ток будет Воспользуемся системой координат, данной на рис. 7.15. Пусть для зонально го направлени я ионосфера однородна, д ! , / д х ^> » d h / d y . Тогда (7.29) упрощ а е тся : Если граничные условия известны — по крайней мере в одной точке высота токового слоя определена, — тогда (7.28) и (7.31) определяют решения д ля ос т ально го поля точек. Испол ь зо в ани е этого метода на практике може т встретить трудности, которые об я заны погрешностям в оценках э л е к т ри ческого поля и электронной плотности. Одним из путей умень шения погрешностей я в л я е т с я усреднение данных д ля некоторого ин тервала долгот [87]. Высота слоя на ре зультирующем мери диональном профиле находится из р а в ен с т в а где /о — граничное значение меридион ал ьн о го тока. В реальной ситуации профиль иони зации £ - с л о я мож е т быть выше или ниж е р ад а рн о г о пр офил я видимости р а с с е яни я [528], то гда рассеяние будет н а б лю д а т ь с я на верхнем или нижнем срезе N ( h ) -профиля, и, следова т ельно , ам п л и т у д а с и гн ал а о к аж е т с я в недооценке по отношению к иони зации в высотном максимуме £ -сло я . Корр е кци я радарных оценок ионизации на подобную высотную н е со гла сов аннос т ь не я в л я е т с я простой за д ач е й . Зд е сь неизвестны к а к толщин а , т а к и ф о рм а £ - с л о я . Один из п ри бли женных способов такой коррекции буде т и сп о л ь з о в а т ь с я в оценках трехмерного ионосферного тока, д а н ны х ниже. ]±= X p ( h ) E + Z H(h) [ В Х Е ] , (7.28) и из условия непрерывности полного тока имеем d i v ± ( ( 2 w+ Z P( h ) ) E + X H(h) [ В Х Е ] ) = 0. (7.29) ■ £ r ( ( 2 r + 2 P (/z)) E x- \ - h H(h) Е у) = 0. (7.30) Отсюда находится уравнение высоты токового слоя d h ( а я ( А ) £ \ dN а р ( А ) у) Ndx (7.31) ( а Р ( h ) Е х+ а н ( h ) Е у) N = j 0 —S WE X, (7.32) 208