Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

З д е с ь угловые скобки — усреднение по анс амблю . Отсюда div Е ~ ~ 1 • 10-8 В / ш 2 и погрешность измерения продольного тока при мерно 1.4 • 10“ ' А / м 2. Естественно, что об суж д а емы е погрешности могут быть уменьшены усреднением данных во времени и прос тран стве. Верхнюю оценку среднего продольного тока д ля реальных пространственных вариаций электрического поля можно сделать по данным рис. 7.14. И зменени я меридионального электрического поля в интервале широт 69 .0 -^69 .4 °N сос тавляют 30-f-35 мВ /м . З д е с ь div Е ~ 6 • 10~ В / м 2 и / ~ 1.2 • 10~б А / м 2, что примерно на порядок больше соответствующих флуктуационных ошибок СТАРЕ [310, 316]. Выполненные предельные оценки по к а зыв ают применимость решения (7.21) к случаю умеренных и повышенных продольных токов. Статистическое правдоподобие решения может быть оц е нено из условия, анало гично го (7.26): |div Е| > <(rot Е)2) ' /г. 7.4.2. Горизонтальные токи П ол а г а ем , что ионосферное поле измерено (см. раздел 7.2). Р а сче т интегрированных по высоте холловской и педерсеновской проводимостей предпола га ет ре ализацию процедуры, подобной той, которая используется при р адарных ионосферных измерениях методом некогерентного ра с с еяния [225, 241 ]. Зд е сь модель нейтральной атмосферы я в л я е т с я основой д ля расчета высотных профилей подвижности электронов и ионов. Следуя этим путем, в р абот е [87] и с п о ль з о в ал а с ь модель а тмосферы [223], учиты в ающ а я широту точки, местное время, среднюю магнитную возмущенность и солнечную активность. К сожалению , данные аврор ал ьных р а д а р о в не несут прямой информации о высотной толщине токового слоя. Это существен ное отличие ав р о р ал ьны х р ад аро в от р а д а р о в некогерентного р а с с еяния , где высотный профиль ионизации измерен. Вследствие того пола га ем , что ионосферные токи текут в ограниченном по высоте слое толщиной 10-^20 км, где ионизаци я в первом приближении постоянна. Тогда интегрированные по высоте прово димости E p ( h ) = a p( h ) N , Z H(h) = a H( h ) N , (7.27) где N — ср е дн я я электронная плотность токового слоя, a p(h) и а H(h) — интегрированные по высоте слоя 104-20 км удельная пед ер с ен о в с ка я и холловская проводимости (обе — функции средней высоты с л о я ) . Р а с см о т рим простейшую ситуацию, когда р ад а рный высотный профиль видимости рассеяния (см. ра здел 6.6) удачно со г л а сован по высоте с профилем ионизации Е - слоя. Будем пола- 207