Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

п о д д е рж и в а е т ся оптическими и змерениями в диффу зном фоне [ 11 ] . К а к следует из р а з д е л а 6.6, посв ященно го р адарной видимости неоднородностей, высоты £ - с л о я , видимые радаром , опред еляются геометрией наблюдения , а т а к ж е ч ас тотой зондиров ания и ионо сферной р еф р акци ей радиоволн [528]. Закономерности высотных профилей видимости р а с с е яни я во многом определяют толщину ра с с еи в ающ е го слоя, ко т ор а я в а ж н а при абсолютных измерениях. По сл едн яя д л я сильных си гналов с профилем видимости внутри £ - с л о я — больше или примерно р а в н а 5 км, д ля слабых — при плохих ракурсных у г л ах наблюд ени я она со с т а в л я е т около 10 км. И з [528] следует, что к аж ды й р а д а р видит «свою» высоту, которая за ви с и т от г еофи зич еских условий. Низкоча с тотные р а д а ры ч ас то могут видеть д в а разне с енных по высоте тонких р а с с еив ающих слоя [525]. То гда амплитуда си гнала — скорее оценка ло к ал ьной электронной плотности р а с с еив ающ е го объ ема (7.19), чем его средней проводимости. Более того, с в я зь между плотностью ионизации (ко тор ая в подходящих условиях будет доступна д л я р а д а р ны х оценок) и интегрированной по высоте проводимостью може т о к а з а т ь с я не простой. В качестве иллю страции упомянем случай толсто го N ( h ) -профиля, когда р а д а р видит ра с с еяние на его нижнем срезе. Рис. 7.14 д а е т один пример р а д а р ны х оценок ионизации £ - с л о я в период предв арит ельной ф а зы бури, описанной в р а б о т а х [77, 80, 148, 149, 496, 530 ]. Амплитуды ра с с е яни я финского и н о р в еж ского р а д а р о в СТАРЕ [316] нормированы на параме тры р ад аро в , наклонную дал ьн о с ть , ракурсный и а зиму т ал ьный углы. Условно принималось, что высота р а с с е ян и я 110 км. При ракурсной и а зимут альной коррекции и сп о ль з о в али сь зависимости (5.20) и (5.21 ). Видно, что нормированные амплитуды обоих р а д а р о в удовле творительно согласуются . Электрическое поле р а с счи ты валось из д анных СТАРЕ , гидродинамич е ское приближение — в предположении, что н а п р ав л ени е Е измерено пр авильно [428]. Р асчет истинной амплитуды поля проводил ся по простому соот ношению £ = 3 5 + ( 1 3 / 4 ) [ (ирЛ/ 2 0 ) — 35 ], аппроксимирующему данные [428], где поле вы р аж е н о в мВ /м , ф а з о в а я скорость — м /с . Д в е д у г и , пок а занны е с т р ел к ами на рис. 7.14, — э к в а т о р и а л ь ная и приполюсная дуги а в р о р а л ь н о г о о в а л а . Особенности а вр о р а л ьн о г о р а с с е яни я т а ко вы , что неоднородности не генериру ются в а в р о р а л ьны х д у гах [80, 3 1 0 ] . К а к следствие — р а д а ры не н аблюд ают интенсивного р а с с е ян и я из узких полос плотной ионизации, л еж ащ и х на нижних к р а я х ду г в Е - слое. М е р и д и о н ал ь ная ширина дуг, вероятно, с о с т а в л я е т единицы километров, что меньше 15-километровой р а з р еш ающ е й способности р а д а р о в СТАРЕ . Например , п е р в а я д у г а п р о я в л я е т себя лиш ь как неглубокий с п ад амплитуды обоих си гнало в . Н о рм и р о в а нн а я амплитуд а си гнал а може т теперь р а с см а т р и в а т ь с я к а к пропор ционал ьная электронной плотности р а с с е и в ающ е г о объ ема . Н а 2 0 2