Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

ничены по своей фа зовой скорости [428]. К а к на экваторе, верхний предел скорости волн — модифициро в анн а я электронным нагревом ионно -акустическая скорость. Кри в а я i и вектор v, (рис. 7.10) соответствуют т акому ионно-акустическому п ри бли жению. Сопо с т а в л яя три описанных п ри ближ ени я с э к сп ерим ен т ал ь ными д анными СТАРЕ и ЕИСКАТ , получаем , что измеренные фа зовые скорости ниже п р ед с к а зы в а емых кинетической теорией [428]. Кинетический подход со гласуе т ся с наблюдениями лишь при больших плотностях нейтральной атмосферы , таких, как на высотах 95-г-100 км. Однако д анны е [428] не противоречат идее о том, что ф а зо вые скорости волн ограничены сверху ионно-акустической скоростью £ - с л о я , которая в свою очередь может быть некоторой нелинейной функцией электрического поля. Низкие ф а зо вы е скорости волн были измерены в ракетном эксперименте [218]. Ф а з о в а я скорость электростатических волн с о с т а в л ял а примерно 400 м /с , хотя д р ейф о в а я скорость эл е к т р о нов — 1400 м /с . Ча с то т а волн уд о в ле т в о р я л а условию co<v„ что по зволяло исходить при а н а л и з е события из простого гидро динамического приближения. Р а б о т а [450] продолж а е т дискуссию об ограничении фазовой скорости нестабильных волн, пользуясь экспериментальными данными [218]. В [505] предпола г а ет ся , что квазилинейный (нелинейный) случай может описываться линейными дисперсионными уравн ени ями с модификацией одного или нескольких параме тров этих уравнений. Счит ае т ся , что в о зб ужд а емы е волны имеют двухпо токовую природу и р а с п р о с т ран яют ся в плоскости, перпендикулярной к магнитной силовой линии. Из (6.2) легко найти линейный инкремент волн Второй член правой части (7.13) м ал , и им м ожн о пренебречь. В нелинейном состоянии логично положи т ь , что инкремент Г = 0 . Действительно , амплитуда волны не ра с те т , а энер ге тич е ская подкачка флук туаций и потери с б а л а н с и р о в а ны . То гда из (7.12) следует, что v ph=±cs. П о д с т а в л я я последнее в (7 .1 3 ), получаем При больших значениях v e и п а р а м е т р а х ионосферы из т абл . 6.1 уравнение (7.14) не имеет решения. О д н а ко , положив, что фарлей - (7.12) и их фа зовую скорость (7.13) (7.14) 196