Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

метровом д и ап а зон е волн [191, 417, 514] найдено т а к называемое плато, т. е. примерная независимость доплеровского сдвига частоты рассеянного си гнал а д л я интервала восточных и западных а зиму тов наблюдения. Этот ф а к т трактуется к ак нарушение а з и мутальной косинус-зависимости фа зовой скорости неоднород ностей и пред в еща е т определенные трудности в радарных оценках электрического поля. Р а к у р с н а я депрессия фазовой скорости неоднородностей, сле д ующ а я из (7.8), была найдена в эксперименте [435, 436 ]; частота зондиров ания сос та вл ял а 50 МГц. Из значительной статистики авторы вывели, что средняя ф а з о в а я скорость неоднородностей в разных секторах местного времени имеет характерный ход с д альностью (ракурсным углом) (рис. 7.8). Падение измеряемой скорости дрейфа соответствует росту ракурсного угла. Экспе риментальные данные [4351 хорошо согласуются с расчетной зависимостью депрессии ф а зо в ой скорости (7 .8 ), представленной на рис. 7 .8 ,6 , если пола г а ть , что на высоте 105 км электронные соударения в 6 р а з выше своего номинального значения ~ 2 . 5 - 105 с -1 (ср. с т абл . 6.1 ). О б р ащ а е т на себя внимание тот факт , что максимальные скорости дрейфа сос тавляют лишь 3004 -400 м /с , а это ниже или приблизительно равно cs. Азимут наблюдения был примерно вдоль L -оболочек, т. е. вдоль среднего н ап р ав л ени я дрейфа электронов, а наблюдения выполнялись в пе риоды средней и высокой магнитной активности, 3 < / ( р< 8 [435]. Если линейная теория в гидродинамическом приближении не противоречит наблюдениям [252], то в подобных геофизических условиях следовало бы ож и д а т ь более высоких скоростей дрейфа [542]. Этот факт не о б суж д а л с я авторами [435]. Р а ку р сн а я депрессия фа зовой скорости неоднородностей была т а кж е найдена при частоте зондирования 398 МГц в работе [514]. Уменьшению требуемого значения \ е при интерпретации наблю даемой депрессии фа зовой скорости [435], вероятно, може т спо собс твова т ь двугорбость высотных профилей рассеяния на низких ч ас тот ах зондирования [528]. Пусть средняя плотность ионизации д ля данных работы [528] (24 -4 ) • 105 см- 3 . Тогда в области геометрических ракурсных углов гр< 2 — 3° р а д а р будет наблюдать в основном в двух максимумах высотного профиля видимости р а с с еяния при ф актич е ских нулевых ракурсных углах. Как пока зано в [528], это о б я з а н о совместному действию геометрических фа к т о р о в и ионосферной р ефракции радиоволн. Ракурсный угол начина е т быстро расти в области, где геометрические значения г |з>2— 3°. Эти об с т о я т ел ь с т в а качественно объясн яю т плато на за висимос ти ф а з о в о й скорости от дальности (рис. 7.8) и после дующее быстрое падение скорости с приближением к радару. Тот факт , что на высоких ч астотах зондиров ания не было найдено пр авильной азимут альной косинус-зависимости доплеров ского сдви г а частоты рассеянного си гнала [415, 417, 514], с тимулиро в ало специальные эксперименты по уточнению этого полож ения . В них использовались три р а д а р а , наблюдающие 191