Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

7.2. Радарные оценки ионосферного электрического поля Из линейной теории нестабильности в применении к а в р о р а л ь ной ионосфере следует, что ф а з о в а я скорость нестабильной волны бли зка к скорости др ейфа электронов (6.5) и (6.4). Уравнение фа зовой скорости волны можно найти прямо из (6 .1 ), поделив обе стороны на волновое число ph 1 + / ? V / Д л я средней высоты ра с с еяния 110 км ^ 0~ Ю 2. Отсюда, с хоро шим приближением vph& v e cosQ. (7.9) Зд е сь мы приняли &ц=0. Если восполь зов а т ься парам е т р ами ионосферы (табл . 6.1, рис. 6 .2 ), то м а к с им а л ьн а я ф а з о в а я с ко рость неоднородностей на высоте 100 км будет примерно на 15 % меньше ие. К. аналогичным выводам можно прийти из а н а л и з а рис. 6.3. Там т а кж е видно, что ф а з о в а я скорость понижа е т ся с ростом ракурсного угла ( &ц = 0 ). Как первое приближение положим , что линейная теория и гидродинамический подход в определенных условиях применимы. Пусть д в а одинаковых р а д а р а р а зне с ены примерно по долготе и наблюдают некоторый общий р а с с е и в ающ ий объем V s с разных направлений, а линейные размеры l/s существенно меньше н а к лон ных дальностей до р адаро в . З ам е тим , что в части диагностических возможностей аврор ал ьных р а д а р о в мы еще не ра з столкнемся с разного рода трудностями. Ка к пример тому, вы ск а занн о е выше предположение от общности объ ема р а с с е яни я д ля двух р а д а р о в не являе тся бесспорным. Эти вопросы о б суж д а ли с ь в ра зд еле 6.6, посвященном радарной видимости неоднородностей. З д е с ь мы полагаем , что (7.9) выполнено и общий д л я обоих р а д а р о в рассеивающий объем Vs существует. Подобную ситуацию будем н а зыва т ь гидродинамическим приближением . З н а я ориентацию лучей р а д а р о в р 12 и проекции ве кт ор а скорости Дрейфа неодно родностей на р ад арны е лучи и, 2 (рис. 7 .6 ), легко найти вектор vph и его угол к меридиану: ( V 1 cos р , —-----cos р 2 \ ------------- ~ v -------- ) , (7.10) sin р, ч---- L sin Р2 / V2 У \ __ v2 Vph cos(pp/l- p , ) COS(Pp/l + P 2) ■ ( 7 Л 1 ) 188