Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

наблюдения (рис. 6.12). Автор работы [322] полаг а ет , что р а ку р с ная поверхность фактически проходит через максимум сигнала, а несоответствие выз вано неточностью в модели магнитного поля. Тогда уменьшение высоты ра с с еяния следует з а ходом высоты ракурсной поверхности. По хожи е ре зульт аты получены в высот ных измерениях [191, 514]. В работе [514, т абл . 2] углы воз вышени я сос тавляют 3.5 и 7°. Макс имальные высоты н а блю дают ся , когда ант енна ориентирована примерно на геомагнитный меридиан. Высота эха пада е т к з апа ду и востоку от этого меридиана. Эти особенности легко увидеть в данных высотных измерений на частоте 500 МГц из работы [222] и рис. 6.13. Ис по л ь з ов а л а сь больша я ант енна радиот еле скопа : ширина луча по уровню 3 дБ равна 0.65°, длительнос ть излуча емого им пульс а — 170 мкс. Как ре зюме можн о отметить, что а зимут альный ход высоты рас сеяния соответствует ре зуль т а т ам [528]. Эффекты ракурсного ограничения высотной толщины слоя сле дуют из изменения высоты р а с с еи вающе г о слоя с дальностью [322, 511] . Заметим , что автор работы [322] у к а з а л на ракурсную природу найденных им высотных вариаций . Подобные явления же с ткого ракурсного ограничения высоты ра сс еив ающе г о слоя об сужда лис ь в [410], а ее изменения с д альнос тью при рассеянии сигнала на ма гнитоориентированных неоднороднос тях в экспери мент ах по на греву ионосферы — в [411]. Отмеченные факты хорошо согласуют ся с идеей ракурсного контроля абсолютной высоты ра с с еяния и толщины р а с с еи в ающе г о слоя на больших ч а с тот ах зондирования. Вероятно, эти эффек ты легко наблю да емы, когда ра кур сн ая поверхность быстро пере с екае т высоты слоя с неоднородностями, например, для ав р о р а л ьных радаров с хорошими ракурсными условиями наблюдения. .Заме тим , что для всех а в ро ра льных р а д а р о в ра кур сн ая поверхность имеет купо лообра зн ую форму. Вершина купола находит ся к полюсу от р а д а р а примерно по нап равлению местного г еома гнитного меридиана . В з ависимос ти от г еомагнитной широты р а д а р а и особенностей магнитного поля абс олютн ая высота купола и ее наклонная д ально с ть могут меняться. При хороших ракурсных условиях купол ракурсной поверхности ра с пол а г а е т ся на высотах h ^ 100 км. При плохих — высота вершины купола низка. Тогда высота р а с с еяния будет б лиже к нижнему краю слоя ра с с еивающих неодно родностей, а ракурсный угол в основном контролирует среднюю интенсивность ра сс еянного сигнала . Из наблюдений известно, что на высоких час тот ах зондиро вания ра с с е ив ающий слой може т ра зд в а и в а т ь с я по высоте. Это об сужд а л о с ь в [158, 511] и видно при измерениях с высоким пространс твенным ра зреше ни ем [322]. В работ е [162] показано, что высо тная двуслойнос ть или двугорбос ть высотного профиля видимости ра с с е яния ре ализу е т ся при наличии средних и сильных высотных градиентов ионизации. Авторы последней работы вос по л ь з о в а ли с ь измеренным р а д ар ами ЕИСКАТ [323] реальным N ( h ) - профилем с тонким спорадическим £ - с ло ем (рис. 6.14, а). 175