Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

не учитывае тся. Профиль иониз ации £ - сл о я пок а з ан качественно в правой части рис. 6.10; т а кж е пок а з а но поведение угла р ефракции радиолуча Дф, па д ающе го на £ - слой наклонно. Суще ственно , что рефракци я макс имал ьн а т ам, где ионизация максимал ьн а и рефракция поворачива е т радиолуч лишь в одном направлении — в сторону увеличения угла между радиолучом и магнитной силовой линией. Тогда ре зультирующие изменения ракурсного угла с высотой будут соответ с твова ть жирной спл ош ной линии, проходящей через точки / — 3. В точках 2 и 3, л ежащи х внутри £ - с ло я , ракурсный угол вновь равен нулю, и в соответ ствии с (6.26) там рас с еянный сигнал не имеет ракурсного ослабления. Что произойдет при сдвиге луча антенны дале е к з апа ду ле гко понять, сместив вертикальную ось влево (рис. 6.10, пунк тир ) . Точка / перемещае т ся на меньшие высоты в точку / , точки 2 и 3 сколь зят по кривой ракурсного угла и с бл ижают с я по высоте. Очевидно, что при некотором смещении вертикальной пунктирной прямой влево точки 2 и 3 сольются. Этому а зимуту соответствует одногорбый высотный профиль ра с с еяния. Напомним, что в ра с че т ах исполь зовался симме тричный параболиче ский профиль иони з ации, хотя в реальности он ч аще а симме тричен. Подобная ситуация пок а з а на на рис. 6.10 точками . Точка 3 перемеща ет ся вверх в точку 3 ', т. е. по - прежнему в пределах асимме тричного профиля ионизации имеются две высоты, где ракурсный угол близок или равен нулю и как следствие ра с с еянный сигнал переходит через локальный высотный максимум. Таким образом, формирование двугорбых высотных профилей видимос ти ра с с е я ния в о зможно в обоих случаях симме тричного и а симме тричного N (h) профилей £ - слоя . Свойства высотных профилей рас сеяния суммированы на рис. 6.11. Сплошные линии — инт е грированная по высотному профилю видимости амплитуда сигнала. Инт е грирование сигнал а по про филю да е т его ре альную величину, видимую а в р о р а л ь ный р а д а ром. Из этих вычислений следует, что максимум амплитуды приходится на периферийные азимуты. С ростом ионизации, особенно на низкой частоте, максимумы сигнала смещены к высо ким отклонениям ант енного луча от меридиана . Во всех случаях смещению лу ча антенны от меридиана сопутствует уменьшение высоты главног о высотного максимума профиля видимости р а с с е я ния. Особенно быс тро высота пад а е т там, где амплитуда сигнала ма ксима льна . Изменение а з иму т а максимальной амплитуды сиг нала как функции плотности ионизации £ - с л о я (рис. 6.11, а ) , вероятно, може т быть исп оль зовано в диагностиче ских целях для оценки средней электронной плотности ионосферы в ра с с еи вающем объеме . Ит а к , наибо ле е подходящие условия для формиро вания д в у горбого высотного пр офиля возникают, когда высота ракурсной поверхности без учет а р ефракции ра спо ла г а е т с я чуть ниже м а к симума иониз ации £ - слоя . Если это условие не выполнено (ракурс- 171