Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

(6.15) а при градиентном возбуждении 2 (6.16) В р амк а х мех ани зма выр ав ни в ани я неоднороднос ти пл а змы ф а з о в а я скорость волн т а к а я же , к а к в линейном приближении . Следует отметить, что па раме т р k 0, вх од ящий в выр аже ни я (6.15) и ( 6. 16) , дово льно трудно определить эксперимент ально . Вероятно, ха р акт ерный ра зме р с труйнос ти тока близок к в ели чине к 0. Тогда дл я двухпотоковой неустойчивос ти механизм о б р а зов ани я полей поля риз ации эффект иве н в дос т а точно однородном токе, 1> 100Ч-300 м. Д л я градиентно - дре йфов ой неустойчивости боле е эффективен механизм выр а в ни в а н и я фонового градиент а электронной плотности [476]. Ка к некоторое обобщение отметим, что д ля ра с смотренных ква зилинейных ме ханизмов уровень равнов е сных флук туаций ( 6. 10) , ( 6.12), (6.15) и (6.16) проп орцион але н величине Qf/vf. Очевидно, что эта величина ра с т е т в ионосфере с высотой. От сюда ква зилинейные механизмы д о лжны быть наиболе е э фф е к тивны в нижней час ти Е - слоя. Кр оме того, в случа ях (6.10) и (6.16) уровень турбулентнос ти с л а б о з а вис и т от ионосферного электриче ского поля. Если уровень турбулентнос ти х а р а к т е р и з о ва ть эффективной амплитудой флу к т у аций , з ав исимос ть от эл е к трического поля в случае (6.12) пр оп ор ци он а ль н а £ 1/2, а в (6.15) — линейная , т. е. пропо рциональна Е. Нелинейный ограничительный меха низм неустойчивости элек- тр одже т а , в котором учитыва е т ся в з аимоде йс т вие электронов , ионов и н а р а с т ающих волн, р а з р а б о т а н в серии работ [506, 507, 551, 552] . Основной нелинейный эффек т з а к люч а е т с я в изменении тра ектории ча с тиц полями неус тойчивых волн. На ибол е е в ажны эти процессы д л я электронов. «Сбив а ни е» электронов с ци кл о тронного в р аще ни я приводит к дополни т ельной потере энергии волн, увеличению частоты электронных соударений и уменьшению час тоты на ра с т ающей волны. Сог л а сн о [506, 507 ] , д ля с т а ц и о н а р ного сос тояния при двухпотоковом в о з бужд е нии V'V где = V*— а номал ь н а я ча с т от а с толкно ве ни я электронов с в о л н а м и . " ‘ В р амк а х этого механизма ф а з о в а я скорос ть волн р а вна 6.4.2. Нелинейные механизмы стабилизации неустойчивости 158