Успенский, М. В. Полярные сияния и рассеяние радиоволн / Успенский М. В., Старков Г. В. ; ред.: Л. С. Евлашин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1987.

с тем спе к тр ал ьн ая плотнос ть неоднороднос т ей есть функция модуля вектора к, что по сути я в л я е т с я час тотной з а висимос тью ра с с еяния, и ориент ации к, х а р а к т е ри з ующе й анизотропию ра с сеяния. Коль скоро спектр флу к т уа ций электронной плотности анизотропен, т ам е сть особые на п р а в л е ни я для к, где поперечник ра с с е яни я проходит через экстремум. Подобного рода ос обе н ностями обла д а е т обра тное а в р о р а л ь н о е рас сеяние . Объемный поперечник (5.14) имеет максимумы, когда к перпендикулярен к нап равлению г еомагнитного поля и примерно коллине арен вектору электронного дрейфа. 5.3. Пространственный спектр неоднородностей электронной плотности Фак т анизотропии прос транс твенного спектра флукт уаций электронной плотности в высокоширотной £ - о бла с т и с т ал известен с с амых ранних работ по ра дио а в рор е . Это явление в отечественной лит е ра тур е получило н а з в а ни е ракурсной чу в с т ви тельности, котор ая подробно была опи с ан а в гл ав е 3 (см. т а кж е [8, 116, 257, 3 3 7 ] ) . В з а р у б ежной лит е р а т у р е оно на зыв а е т с я а спект -чувствит ельнос тью. Про я вл ением ракурсной чу в с твит ел ь ности яв ляе т ся резкий рост поперечника ра с с еяния , когда в о лно вой вектор k = ks—k0 ориентирован перпендикул ярно к магнитной силовой линии. Ра с с е яние из £ - о б л а с т и ос т а е т ся дос т а точно интенсивным, пока перпендикулярнос ть не на руша е т с я боле е чем на 1—2°. В о б зо р а х [8, 116, 286] можн о найти подробную библи огр афию по этому вопросу. З аме т им , что ани зотропия прос транс твенного спектра неоднороднос т ей не огра ничива е т ся ракурсной чувствительностью. Не д а вн о Андре [210, 211] описал а зиму т а льную анизотропию а в р о р а л ь но г о ра с с еяния . Он пок а з ал , что, выполнив ракурсные условия, можн о найти д в а дополнит ел ь ных максимума ра с с еяния , когда к примерно па ра лл е ле н и ант ип ара лл ел ен среднему н ап ра в л е нию ионосферного др ейфа электронов \ е. Сигнал минимален , когда k_Lve. Пе р е п а д инт енсив ностей для максимального и минимал ьно го н а пра вл е ни й 2 04 - 2 5 дБ. Имеют ся свидет ельс тва , что а з им у т а л ь н а я ани зот ропия ра с с еяния в определенных условиях може т с т ан о вит ьс я же стче [155]. Тогда д ля суще с твенного о с ла бле ния с и г н а л а дос т а точно от кл оне ния а зимут а наб людения на не сколько градусов . Прос транс твенный спектр неоднороднос т ей може т быть р а с считан, если зн а т ь или уг ада ть пр о с т ра нс т ве нный радиус к о р р е ляции неоднородностей. Такой ра сче т полнос тью, в том числе количественно, аналогичен прямому и об р а т ному фур ье - прео бра - зова нию для ав токорреляционной функции и спектра случайного процесса. Подобный путь от ра диус а к орре л яции к пр о с т ранс т ве н ному спектру избра л Букер [236 ], который первым д ал р а д и офи з и ческую теорию аврора льног о ра ку рс но го р а с с е ян и я на анизомерных флук ту аци ях электронной плотности. В некоторых случа я х можн о 132