Тонкая структура авроральных форм : оперативно-информационный материал / АН СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 35 с.

ся, а при уменыаении тока - разматывается. Когда плотность тока из­ меняется очень быстро, уравнение / I / в некоторые моменты времени не может быть применимо, но даже в этих крайних случаях поведение токо­ вого слоя будет качественно таким же, как в состоянии равновесия. Марти в работе / 3 9 / , где исследовалась неустойчивость первона­ чально плоского токового слоя в магнитном поле без учета магнитного шира, другим способом получил уравнение, аналогичное уравнении / 4 / . При выводе уравнения он считал, что поверхность токового слоя пред­ ставлена волнами, имевшими одинаковые временные и пространственные инкременты нарастания (о З ,^ ) и К, но разные амплитуды, отличавшиеся множителем «(, (рис. 22 б ). Марти обнаружил, что в случае токового слоя оС“ ± 1 , следовательно, возмущение не может быть ни симметричным, ни антисимметричным относительно плоскости х з • Используя уравнение Марти, можно показать (что и было сделано Халлинаном / 3 8 / ^ что спирали закручены по часовой стрелке, если смо­ треть против поля BQ. Халлинан оцени* величину^ как функцив волно­ вого числа К и толщины слоя 2а . ^ _ воР (На.-В £ink Ка.) ________ / 5 / во } -J4» ^ (Ка. - £~Ио-Sink Н а ) где £ определяется уравнением / 4 / , а направление Б0 и j 0 выбрано таким, как показано на рис. 22 а. Если в уравнении / 2 / £> — мнимая величина (что соответствует росту или затуханив возмущения), то JL- комплексное число, модуль ко- торого равен I , тогда обе поверхностные золны имевт равные амплиту­ ды, но разные фазы. Когда одна поверхностная волна смешена относи­ тельно другой на х i Л связана с х 0 соотношением Л = е% р [ 1 ( н х а- К ) ] / 6 /• которое является характеристикой смещения. Как следует из этого со­ отношения, если 0 < К х о< 3£ , верхняя поверхностная волна опережает нижнвв (рис. 22 б ), что соответствует вращенив по часовой стрелке. На рис. 23 приведен полученный Халлинаном график зависимости ве­ личин'! • пропорциональной скорости нарастания неустойчивос­ ти как функции безразмерной величины Ка и величины Каг/51 , которая определяет фазовый угол между двумя искривленными поверхностями. Из рис. 23 видно, что для всех нараставших мод фазовый угол Кас0 лекит в диапазоне от 0 до Ж (вращение по часовой стрелке). Значение Кх„ в диапазоне от X до 2% (вращение против часовой стрелки) определяется выбором знака (+ ) для $> в формуле / 4 / . Следовательно, вращение про­ тив часозсй стрелки затухает с расстоянием. Как видно из формулы /б I 27