Тонкая структура авроральных форм : оперативно-информационный материал / АН СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 35 с.

("степень разделения зарядов) и выражаемого соотношением J4 / 2 / • где n L и rte - концентрация ионов и электронов, соответственно, а у - расстояние вдоль оси, перпендикулярной центральной линии слоя. В общем случае А я* I- a/(a+ i i ) , где 4 ' ~ ширина слоя ионов. При расчетах А измерялась как зависящая от времени функция, вы­ ражаемая количеством ионов внутри слоя электронов. Для того чтобы установить, к каким эффектам приводит разделение зарядов в аврораль­ ных дугах, в работе / 3 5 / была применена линейная теория электроста­ тической неустойчивости Кельвина-Гельмгольца к слою электронов при предположении, что слой электронов внедрен в нейтрализующий слой теп­ ловых ионов. Решалась самосогласованная задача, при этом предполага­ лось, что профиль плотности окружающих ионов определяет электрическое поле нулевого порядка и ионы не влияют на электронную плазменную час­ тоту сдре, но уменьшают максимум скорости смещения. В таком случае, как было показано в / 3 2 / , дисперсионное соотношение может быть запи­ сано в следующем виде: 2 / 2 2 2 \ , -4 К°- ( § J )+£ е /з/. где При сое 'се —S' * I формула / 3 / соответствует полному разделению зарядов и совпадает с классической фор­ мулой Бунемана. Ка рис. 19 представлены графики нормали­ зованной скорости нарастания Со^/ ojo как функции Ка для не­ скольких значений А . Пик каждой кривой соответствует наиболее неустойчивой моде для каждого значения А . Из дисперсионного соотно­ шения / 3 / следует, что: 1 . Самая высокая скорость нарастания неустойчивости име­ ет место для самых больших Л . 2 . Наиболее неустойчивое Рис. 1 9 . График нормализован­ ной скорости нерастания'в зависи­ мости от величина Ка для несколь­ ких значений л . волновое число К т а х (о п р е д е­ ляемое пиком кривой ) яЕляет- ся уменьшающейся функцией 22