Терещенко, Е. Д. Радиоголографический метод исследования ионосферных неоднородностей / Терещенко, Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1987.

ИспользуяформулуКирхгофа(10) длярасчетадифракцион ногополя, е рамкахпараксиальногоприближенияимеем Г(р, 2 = 0)=1 -------1------ехр-у- — — |p(z§■Z°) - ^ J 2, (74) (kRj,) (1-iv) E|(l~iV)' zo nl где v = Ж-щО2. Изформулы(74) следует, чтоприт?, стремящихсякнулю, вы ражениедляГ(р,г=о) переходитв(67). Вкачествепервогошагарассмотримвосстановлениебес конечнойголограммы. Аналогичнотому, какделалосьране прирассмотрении точечногорассеивателя, можемполучить дляo(p,z) следующе выражение X Jdpf(pr,z= 0 )exp[-i|^(-|— -/^р-грр'] . Подставляя(74) иинтегрируявбесконечныхпределахпорг, имеем 4М?,г,‘ 1 I-*• ZU-2- 12 . lP-^-zaPnl 2о ts-^ ) Л , . zn Tz~-^Tv'} * z£ Czc-zyt-v^ / Изформулы(75) следует, что е - результатеголографического восстановления,получимприZ=ZE •исходноеизображениерас сеивателя. ОднакофункцияAU(p'.z) неравнанулюипри другихзначенияхz, чтоприводиткзатруднениямвопределе нииместанахождениянеоднородности. Простейшимможетбыть способопределенияместоположениянеоднородности, основан ныйнаанализеповеденияамплитудывосстановленногополя. Например, можнопытаться/1-2/ соотноситьмаксимумампли тудысвысотойнеоднородности. Рассмотримтакойподход. Максимальноезначение какфункция"рAtJ(p,z) достигает -*■ 2 .-Z -» * * яРиет= f e ? - I I 1 5 г z2 (z-z _ ) 2 -1-1/2 ди (z)=.j^u(p,z)U_^ =зг- 1 (ка)“^ 1 + -5 -----.(76) I ?J7l L (ZQ—z) 'V "* 48