Терещенко, Е. Д. Радиоголографический метод исследования ионосферных неоднородностей / Терещенко, Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1987.

татеголографическоговосстановленияслабовытянутыхкруп номасштабныхнеоднородностейполучаетсятолькопроинтегриро ванноеаопродольнойкоординатераспределениефлуктуаций плотностиивостановлениепротяженногослояэквивалентно восстановлениюнекоторойэффективнойплоскости. Дляучетавлиянияконечнойтолщиныслоявпоследующем такжерассмотримзаписьивосстановлениеголограммы, обус ловленнойрасеяниемволнвслоеспостояннымпог ипе ременнымпопоперечнойкоординатераспределениемплотности. Вкачествепервоймоделивозьмемповерхность, находя щуюсянавысоте сфункциейамплитудногопропускания поля, содержащейдельта-функцию. Использованиеэтоймодели приводитксравнительнонесложнымформулам, новтожевре мяонапозволяетвыявитьглавныеособенностивпроцедуре восстановленияполя. Принимаяамплитудноепропусканиеповер хностиввидеI+k~2S(р -fв),можнозаписатьвыражениедляпо лянанижнейграницерассеивающейплоскости _ exp iiyiel 2 +(z -в _ )2 Г _ _ О п' ВсоответствиисформулойКирхгофа(10) вплоскости регистрацииимем Е ( р , z » 0 )s Ж г +(zo~zn r Г 1 э еХР^VlP-fnl 2* ^ - ^ ) 2 1 Л- + 2Ю? ^ У |р-fn f+(z-zn )'J ->s»0 * Поэтомуврамкахпараксиальногоприближенияголограммадля рассматриваемоймоделиопределяетсявсоответствиис( 12 ) следующимвыражением ГC(?,Z=0)=14дГ(р,г«= 0 ), гдедГ(р,г« 0 )« — кexp — е2 -р |2. ( 6 7 ) (кВр)2 й|1Г zo П‘ Получаем, чтовкладвголограммурассеивателяввидедель та-функцииимеетпостояннуюамплитудуиизменениявнем чистофазовые. 39