Техника и методика геофизического эксперимента : сборник научных трудов / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2003. – 194 с.

Эта сложная кривая представлена на рис.З. Она пересекает ось z в точках - г° и г ° 0.29-г°, а ось д: в точках ± — = 0 .368 г° . Видно, что существуют две области, где е U - lf > 0. Они заштрихованы. Таким образом, вблизи нити и ниже г° можно найти эквипотенциали с одним и тем же потенциалом U. Одна такая пара показана пунктиром. Исследуем их соотношения для простоты только вблизи (р ~ —7~ . Пусть одна эквипотенциаль расположена вблизи нити на расстоянии Г), а вторая далеко, на расстоянии г2. Из уравнения (7) имеем: гх , , г, U - U 0 г2 л . r2 U - U ° - — +1 + In— + ---------= — - +1 + In— + ---------- r° r° Q r° r° Q или тогда i _ i n i = J l - l n i L , О 0 0 o ’ r r r r {8) In — Рис.З. Эквипотенциали суммарного поля вблизи провода Теперь применим решенную задачу к искомой. Картина полей и потенциалов не изменится, если тонкий стержень заменить проводом с сечением р. форме эквипотенциальной линии. Далее также ничего не изменится, если положить, что область ниже соответствующей проводу эквипотенциальной поверхности с расстоянием г2 заменить проводником. При этом уравнение ( 8 ) позволяет при заданном г, (радиус провода) и г2 (его расстояние до земли) найти погонный заряд Q и подставить его в выражение для эффективной ширины I. Для удобства положим радиус провода г:= р, а расстояние до земли r2= h, тогда 126