Техника и методика геофизического эксперимента : сборник научных трудов / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2003. – 194 с.

V V рх рх ( 2 ) v РУ где Е х, Е у , Е : - компоненты электрического поля, vm, v em- частоты ион- и электрон-молекулярных соударений, v x, vy , V2 - составляющие вектора скорости напряженность магнитного поля. Очевидно, что вклад нейтральной компоненты в движение плазмы поперек магнитного поля определяется отношениями оцененных с помощью эмпирической модели MSISE-90, и О я =ПО (для ионов кислорода), влияние нейтрального ветра определяется добавлением величин порядка 1 м/с и менее. Следовательно, при анализе поведения рассчитанных векторов скорости можно пренебречь влиянием нейтральной компоненты, т.е. поведение рассчитанных векторов должно полностью определяться электрическими полями. Необходимо отметить также тот факт, что в рассчитанных векторах скорости присутствуют составляющие движения неоднородностей вдоль магнитного поля из-за того, что угол места звезды не совпадает с наклоном магнитного поля. Поэтому для того, чтобы исключить вклад продольных составляющих, из общего массива рассчитанных значений компонент скорости, для сравнения с моделями конвекции плазмы, были выбраны результаты за 02.11.97, 11.12.98 и 23.12.98. В эти дни угол места звезды находился в пределах 72-80° и, кроме того, по данным за эти дни было рассчитано большее количество векторов скорости. В качестве основного параметра для сравнения полученных скоростей было выбрано распределение потенциала в высоких широтах, так как известно, что конвекция плазмы протекает вдоль изопотенциальных линий, которые, в свою очередь, являются линиями электрического дрейфа. Расчет потенциала проводился с помощью эмпирической высокоширотной модели электрического поля, которая строилась в течение длительного времени на основе спутниковых и ракетных измерении. В основном картина конвекции плазмы зависит от ориентации Ву и Bz компонент межпланетного магнитного поля (ММП), а также от значения индекса геомагнитной активности Кр. На основе спутниковых данных были получены значения Ву и Bz для выбранных периодов времени, что дало возможность определить типы моделей - DE (02.11.97, 11.12.98) и ВС (23.12.98). 1 еомагнитная активность в эти периоды характеризовалась значениями Кр = 2, 4 и 3 соответственно. На рис. 10 представлены три панели с распределениями потенциалов в зависимости от геомагнитной широты и местного магнитного времени (MLT - magnetic local time). Интенсивностью нейтрального ветра, М - масса ионов, Q.H- гирочастота для ионов и Н {0) - vim/ Q H и v?m/ Q 2H . Для частоты ион-молекулярных столкновений 1.4-1.8 с ', 110