Техника и методика геофизического эксперимента : сборник научных трудов / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2003. – 194 с.

Рис. 5. Распределение числа рассчитанных вектор скорости дрейфа совместно с графиком изменения солнечного потока на 10.7 см Распределение параметров анизо­ тропии отношения осей и ориентационного угла большой оси характеристического эллипса представлено на рис.6. Подавляющее большинство случаев, около 80%, распределено в интервале от 1.1 до 2.6, в единичных случаях оно достигает величин, превышающих значение 10. Гистограмма распределения ориентационного угла демонстрирует колебания большой оси характеристического эллипса в секторе от -45 до 30° с явно выраженным максимумом на углах близких к углам, характеризующим положение вектора магнитного поля в рассматриваемом диапазоне высот. % 50 40 30 20 10 0 Рис.6. Распределение отношения осей и ориентационного угла большой оси эллипса Ориентационный угол оси характеристического эллипса является параметром, характеризующем ориентацию неоднородности в целом. Если предположить, что неоднородность вытянута вдоль магнитного поля, наклон которого для данной точки относительно нормали к поверхности земли составляет 12°, то, проведя через нее сечение перпендикулярно направлению распространения волны, можно легко убедиться, что при отсутствии поперечной анизотропии направление большой оси эллипса должно совпадать с ориентацией магнитного поля. Колебания ориентационного угла могут быть связаны со слабым влиянием магнитного поля на высотах D-области, наличием поперечной анизотропии и незначительной нестационарностью процесса. Однако по причине существенной роли столкновительных процессов с нейтральными частицами довольно сложно однозначно относить наблюдаемый эффект направленной ориентации к влиянию магнитного поля. Анализ полученных результатов свидетельствует о согласии параметров, найденных методом обобщенного корреляционного анализа с проводимыми до этого наблюдениями, что дает основание продолжить обработку данных ПРП Частичных радиоотражений рассматриваемым методом. 01 08.99 - 31.08 99 106