Технические средства и программное обеспечение систем автоматизации научных исследований в геофизике / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1982.

рысотах граничными условиями являются условия излучения, уравне ние нулевого приближения включает, кроме того, падающую альвенов- скую волну. Обычно нулевой член борновского приближения описывает сво бодно распространяющуюся первичную волну, первый член описывает поле, однократно рассеянное неоднородностью, п -й член - п -крат - но рассеянное. Особенность применения борновского разложения в рассматриваемой постановке состоит в том , что уже первичное поле, описываемое нулевым приближением, представляет собой сложную су перпозицию волн, отраженных от Земли и неоднородной по высоте ионосферы, включает в себя эффекты линейной трансформации мод. Первое борцовское приближение описывает однократное рассеяние этого волнового поля на горизонтальной неоднородности. Модель проводимости. В вы^ сунке 1 показана используемая модель ионосферной проводимости в диапазоне высот от 6 0 до 5 0 0 км. Выше 5 0 0 км происходит плав ный переход к однородной среде, которая в наших расчетах распола галась на высотах z ^ 1 0 0 0 км. Считалось, что в верхней однород ной части ионосферы применимы уравнения магнитной гидродинамики и трансформация волновых мод в этой области отсутствует. Ниже 6 0 км вследствие малой концентрации электронов ионосфера непре рывно переходит в атмосферу. На рисунке id для характеристики нулевого приближения показа но отношение поперечных составляющих магнитных полей на Земле к амплитуде в ионосфере в зависимости от поперечной компоненты волнового вектора. Из рисунка видно, что возмущения с масштабом, большим 100 км, что соответствует высоте ионосферы, передаются на поверхность Земли практически без изменения, а поля с меньши ми масштабами значительно ослабляются. Такое поведение является общим. На рис.2 кроме кривой 3, полученной для указанной аврораль- ной модели, кривыми 1 и 2 показаны результаты расчетов для сред— неширотных моделей иономферы, взятые из работы /1/. Качествен- ное поведение всех кривых одно и то же, а количественное расхожде— ние объясняется различными ионосферными моделями. На рисунке 3 показаны амплитуда и поляризация КПК—сигналов под пятном повышенной проводимости. Возмущение проводимости в окрестности пятна задавалось в форме с параметрами ot 0 . 2 , 5 0 км. Видно увеличение ампли туды сигнала и изменение поляризации. кой с однородной проводимостью ( 12 ) 70