Технические средства и программное обеспечение систем автоматизации научных исследований в геофизике / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1982.

где £ - поверхностный импеданс Земли; z — единичйый вектор вдоль оси z . На больших высотах ионосфера становится однородной и можно пренебречь отражением сигналов. На этих высотах применимы урав нения магнитной гидродинамики, и в качестве граничных условий сле дует задать линейно поляризованную, падающую вниз альвеновскую волну. Заметим, что диэлектрическая проницаемость нижней ионосфе ры ( 3 ) описывается в квазигидродинамическом приближении. В рассматриваемом случае, когда среда не является плоскосло истой, для учета горизонтальных неоднородностей применялся метод возмущений. Для е го применимости необходимо принять, что горизон тальные неоднородности достаточно малы bar C p , z ) = a L « l . ( 7 ) Электромагнитное поле ищется в виде ряда по степеням ai, . Для по строения управляющих уравнений нужно перейти к разложению, обычно называемому борновским е = ео + «1 + 0 2 + * т = т +т„ + т 0+. о 1 2 ( 8 ) где е 0 и поля и дифференциальный оператор, соответствующие профилю без горизонтальных неоднородностей S c ^ 'jp .z ) = 0 , а Т ~ jLn. Ограничиваясь первым приближением, получим п (d/dz— ik Т ) о о ' е =0, о ( 9 ) ( d / d z - i k T j Т 1 = ik Т 1 е“о. (10 ) Сравнивая уравнение первого приближения ( 1 0 ) с волновым уравне нием ( 4 ) в присутствии источников, в соответствии с теоремой экви валентности, находим, что поле, рассеянное неоднородностью, может быть представлено в виде поля излучения эквивалентных токов "Ч к в = i k oC V 4 * . ( 1 1 ) называемых также поляризационными, излучаемых в плоскослоистой среде. В силу линейности, граничными условиями на Земле для уравне ний всех приближений являются импедансные условия ( 6 ) , на больших 68