Технические средства и программное обеспечение систем автоматизации научных исследований в геофизике / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1982.

где £>cr(p,z ) описывает горизонтальную неоднородность, а о"0 ( z ) описывает основной вертикальный профиль проводимости. В исполь зуемой системе координат ось z неправлена вертикально вверх, по стоянное магнитное поле Земли - вертикально вниз. Тензор диэлект рической проницаемости, связанный с проводимостью соотношением £ ..= S .. + Cities'../ oj ij 1J 1J в этой системе координат записывается в виде О £.. = ij 8. i£ 1 £„ 2 1 0 0 О ( 2 ) ( 3 ) Расчет прохождения электромагнитных волн из магнитосферы че рез ионосферу в этом диапазоне частот может быть выполнен только численными методами. Численное решение волнового уравнения для таких задач подробно описано в работе /2/ и сводится к следующему. Для неоднородной по высоте горизонтально стратифицированной среды решение строится в виде преобразования Фурье. Пространственные Фурье — компоненты полей удовлетворяют системе уравнений 4 - г о по рядка: d e / d z—i k 0T ~е = 4%7/с, (4 ) где Е X 0 0 0 N к 2 £ о 3 ik £ » о 3 Е У 0 0 - 1 0 0 ( 5 ) — ¥- е = , Т = , j= н X -i&2 0 0 " v Н У £1 - i£2 0 0 j x Уравнение ( 4 ) записано для временной зависимости в форме е х р ( —i to t ) , выражения для Т и j в ( 5 ) даны в системе коорди нат с осью х , направленной вдоль поперечной компоненты вол нового вектора, K Q= со/с. Волновое уравнение ( 4 ) необходимо дополнить граничными усло виями. На поверхности Земли такими условиями являются импеданс- ные условия для тангенциальных компонент волновых полей ( 6 ) 67