Свердлов Ю. Л. Спектр сигнала, рассеянного анизотропными блуждающими неоднородностями / Свердлов Ю. Л., Мирошникова Т. В., Сергеева Н. Г. ; АН СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-90-07-75. – Апатиты : [б. и.], 1990.

Из ( 7 )-следует, что при больших к (СВЧ диапазон) форма спект ра непосредственно воспроизводит функции w ( v , V„ , У ) . Поэто- му,располагая экспериментальными спектрами, полученными в СВЧ диа пазоне для различных Ц. и У0 , можно установить вид функции W . К сожалению, спектры, известные на сегодняшний день по литературе [ 2 ] , непригодны для этих целей. Во-первых, для них неизвестны V» и % , а во-вторых, они получены не корреляционным методом, а методом максимальной энтропия, который, согласно [ II ] , приводит к некоторому искажению их формы. Чтобы преодолеть это затруднение и продемонстрировать конкретные свойства спектров, рассчитанных на . основе турбулентной модели, мы воспользуемся следующей методикой. Выберем вначале простую функцию W , близкую по форме к спектру типа а) на рис.2, а затем проверим справедливость такого выбора путем сопоставления с экспериментом всех пяти типов спектров (см.рис.I), рассчитанных на ее оснсве. 3. Обратившись к ряс.2а, легко видеть, что этот спектр напоми нает по форме смешенное релеевское распределение. Рассмотрим физи ческий механизм, который может приводить к такому распределению. Заметим, прежде всего, что нахождение закона распределения W ( V , v0 , </ ) удобно проводить в системе координат, дрейфующей со скоростью v0 , так как в этой системе распределение случайного вектора У = V, + vt трансформируется в распределение W ( V, , У, ) случайного вектора . Если считать, что флуктуации вектора скорости V -"порождены сильной развитой турбулентностью ионосферного тока, то Р, можно трактовать как случайную вихревую компоненту [ 10 ] . Об этой компо ненте известно на сегодняшний день следующее [ 12,13 ] . В первичном потоке вначале возникает крупномасштабные вихри с начальной скорос тью Vн , затем они распадаются на более мелкие с меньшими скорос тями V, <v„. Процесс распада продолжается до тех пор, пока вихревая компонента скорости V, не достигнет некоторой минимальной величины Vm,-,I . После этого распад прекращается и начинается процесс дисси пации. Иными словами, первичный поток непосредственно порождает самые крупные вихря, а затем происходит лавинообразный распад, в результате которого вихревая скорость V, уменьшается от V* Я®4niп • Учитывая сказанное, запишем отдельную реализацию вихревой ско рости в зидерости в виде некоторой монотонно убывающей функции времени 6