Свердлов Ю. Л. Спектр сигнала, рассеянного анизотропными блуждающими неоднородностями / Свердлов Ю. Л., Мирошникова Т. В., Сергеева Н. Г. ; АН СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-90-07-75. – Апатиты : [б. и.], 1990.

Первая из этих трудностей связана с объяснением специфической формы и ширины однокомпонентных спектров (тип а на рис.2 ) , В лами нарной- модели форма я ширина спектра целиком определяются зависи мостью <Т„ от г . Поскольку для неоднородностей, порожденных Ф-Б неустойчивостью, эта зависимость оказывается медленной [4] , тео ретический спектр получается весьма узким. Для турбулентной модели, в отличие от ламинарной, форма и ширина спектра слабо зависят от <Т„ ( t ) . Если полностью пренебречь этой зависимостью (приближение локальной завороженности), то форма спектра (7) будет определяться только закона/ распределения W случайной скорости V . Поэтому специфическая форма спектра (тип а. на рис. 2 ) объясняется тем, что такой вид имеет функция распределения W . Вторая трудность связана с интерпретацией физической природы двугорбых спектров (типы в, г и д на рис.1). С позиций ламинарной модели существование двугорбых спектров невозможно вообще, тогда как для турбулентной модели двугорбостъ - их естественная форма. Она возникает в том случае, если начальная скорость вихревой компо ненты /« = max больше средней скорости К» . При К > Ч> суммар ный вектор скорости V(t)= V»*V,(t) может либо совпадать в какие то моменты t с направлением волнового вектора к , либо быть ему про тивоположным (см.рис. 6 ). Если при этом азимутальная индикатриса % ) весьма узкая, то образуются два локальных спектра с положи тельными и отрицательными доплеровскими сдвигами, суперпозиция которых формирует двугорбый спектр. Так как интенсивности локальных максимумов различны и определяются величиной параметра а (15), то при различных а лолучаются различные формы суммарного спектра. При а > I один из максимумов значительно меньше другого и спектр становится практически одногорбым (тип а на рис.1 и спектр норвеж ского радара на рис.7 ). При q ~ 0 ( ~90°) интенсивности одина ковы и спектр становится либо двугорбым (тип в на рис.1), либо ши роким одногорбым (тип б на рис.1 и спектр финского радара на рис.7). Существенным моментом здесь является то, что регистрация таких внешне различных спектров, как широкий несмещенный и узкий смещен ный, объясняется в турбулентной модели только различием углов У5> , под которыми они наблцдаются. В ламинарной модели для их объясне ния приходится прибегать к гипотезе о различной физической природе неоднородностей, порождающих эти спектры. Отметим в заключение, что результаты данной работы нужно рас сматривать, как предварительные, поскольку они получены в приближе нии локальной замсрожекности неоднородностей. Границу применимости II