Свердлов Ю. Л. Спектр сигнала, рассеянного анизотропными блуждающими неоднородностями / Свердлов Ю. Л., Мирошникова Т. В., Сергеева Н. Г. ; АН СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-90-07-75. – Апатиты : [б. и.], 1990.

,) e (r* * coh ')2 -2о(Гг. * т & ) d4j ~гг & COS (р - г < eosiy ’ t- 0 - 5 cos (Vo + VQ; & = В sin (% + V ); 7 « ]/cz -g2 J. и/ - в S in Vo t ~ ( x - b c o s ^ e ) * b j ^ u z - 7 ---------- Остальные обозначения аналогичны (13). Границы области интегрирования по V здесь определяются из условия W ( V , Ve , % + V )>0 , что, согласно (16), экви валентно условив г - со^уъО* Рис . 6 поясняет методику определения Угр . Появление второго интеграла в (16) связано с наличием второй области интегрирования %р 3^ = Щр1г л-Ж . Для того, чтобы выполнить расчет конкретного спектра по форму ле (16), необходимо знать все входящие в нее параметры (17). Мето дика их определения по экспериментальным данным составляет само стоятельную задачу. Здесь мы ограничимся обсуждением только конеч ных результатов, приведенных на рис.7 . Сплошными линиями на нем изображены расчетные кривые, а светлыми и черными кружками - экспе риментальные спектры норвежского и финского радаров [l5] . Видно, что расчетные кривые достаточно хорошо совпадают с экспери ментом. 5 . Приведенные выше результаты показывают, что доплеровскде спектры, рассчитанные на основе простейшей турбулентной модели токз, близки по форме к экспериментальным спектрам радиоавроры. Кроме того, здесь исчезают те принципиальные трудности с физичес кой интепретацией формы спектров, которые характерны для ламинарной модели. 10