Свердлов Ю. Л. Модель авроральных неоднородностей Сент-Мориса и Шлегеля для турбулентного тока. 1. Эволюция спектра / Свердлов Ю. Л., Мирошникова Т. В., Сергеева Н. Г. ; АН СССР, Кол. науч. Центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ 91-1-81.

с f ( K , i ) = f (0) в Из (10) видно, что при любых положительных А1 (кроме А< =0), всегда существует такое значение при котором квадратная скобка в показателе экспоненты обращается в нуль и (10) превращается в Это выражение описывает процесс уширения узкого исходного спектра f<0) е~~:г~ > завершающийся при t *=tm его превращением в широкий спектр f(0) = const , равномерный во всем диапазоне волновых чисел 0« к* К гр (рис. 16). В такой трансформации узкого спектра в ши рокий и состоит физический смысл процесса развития Ф-Б неустойчивос ти. Столь подробное обсуждение хорошо известных закономерностей свя зано с тем, что именно в них, как мы увидим ниже, кроется принципи альное различие между моделями Сент-Мориса и Шлегеля для ламинарного и турбулентного тока. Суть этого различия состоит в том, что для ла минарной модели появление широкого спектра в области S <1 - событие невозможное, тогда как для турбулентной модели такое событие возмож но. Во избежании недоразумений, следует подчеркнуть, что речь здесь идет не о формировании широкого спектра в области S^ , а об его по явлении. Формирование широкого спектра в области s<< невозможно, как в ламинарной, так и в турбулентной модели. Но в турбулентной модели существуют такие условия, когда широкий спектр, сформировавшийся в об ласти s>l , переносится в область s<1 . Исследованию этого необычно го свойства турбулентной модели и посвящена данная работа. 2. Турбулентный ток отличается от ламинарного тем, что дрейфовая скорость s в нем не постоянна, а содержит наряду с регулярной компо- (II) ( 1 2 ) нентой s0 , случайную вихревую компоненту S1(t) 3,4 : S(t) = sc + S, (t) (13) 5