Свердлов Ю. Л. Модель авроральных неоднородностей Сент-Мориса и Шлегеля для турбулентного тока. 1. Эволюция спектра / Свердлов Ю. Л., Мирошникова Т. В., Сергеева Н. Г. ; АН СССР, Кол. науч. Центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ 91-1-81.

В работах [1,2] рассмотрена модель авроральных неоднородностей в той форме, в которой она была цредложена Сент-Морисом и Шлегелем, т.е. для случая, когда дрейфовая скорость электронов V - величина постоянная (ламинарный ток). При переходе от ламинарного тока к тур булентному модель обретает некоторые принципиально новые свойства. Для того, чтобы наглядно продемонстрировать физический смысл возни кающих здесь особенностей, напомним кратко основные закономерности, присущие модели [I]. I. Если в ионосферной плазме в момент t« появляется неоднород ность со спектром г^г f(K ) = - f ( 0 ) e ~ ~ (I) то, согласно [i], дальнейшая эволюция этого спектра описывается вьфа- жением F(K,t) = f(0)e О t,>ststm t\> >t >tm ( 2 ) где и Л(к,?) - инкремент и часто_та Фарлей-Бунемановской (Ф.Б) неустойчивости, к - волновой вектор, S=-^s - отношение вектора дрей фовой скорости v к ионозвукозой скорости vs . Скачкообразное обраще ние спектра F(it,t ) в нуль npnt>tm является главной отличительной особенностью идеализированной нелинейной модели Сент-Мориса и Шлеге- ля. Конкретизация модели [2] осуществляется в [I ] с помощью обычных выражений для г и S I : ( 3 ) Г R Г/ s ]2 , RS* 2 { (+R . \ f+R ' J- (Т7куз f (K,S) = т - “ 4 Л (к, s ) = k V s cosy , O H S K j p C -D P i/ . r _ 'Ji . t _ Wwe «i . Л _ 4VS2 R -R0+ b 0 sin . , Re - _ _ , 60 - 73 - ^ 7 - ’ a °~ Рассмотрим теперь эволюцию спектра (2) для двух характерных случаев, когда условие возникновения Ф-Б неустойчивости