Свердлов Ю. Л. Модель авроральных неоднородностей Сент-Мориса и Шлегеля для турбулентного тока. 1. Эволюция спектра / Свердлов Ю. Л., Мирошникова Т. В., Сергеева Н. Г. ; АН СССР, Кол. науч. Центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ 91-1-81.

Описанный вьше процесс базируется на том, что для начальных ско ростей Sv , меньших критического значения S*p - <+ 3° . спектр (18) не обращается в нуль при t=tm , а продолжает существовать и при t>tm. Последнее означает, что модель Сент-Мориса и Шлегеля в форме (18) спра ведлива лишь для SKp . В области <<sv < SKp она приобретает иной вид F(iT,t) =4 П 0 )е3'Ъ * > е № ” (23) Здесь Of(к,t) - выражение (19), в котором полагается 3m = I и, следовательно, коэффициенты iL и в (17) превращаются в A_J=CLр , Вр= 60 • Через Jj (к, t ) в (23) обозначена текущая часть , в которой ар , &р и сР превращаются в й‘р,бр,Ср , соответствующие случаю S < I в таблице, т.е. u j = - +Г2Й Sin2? +Гз„ Sin2 r ] - jK VSI '^ cosy , (24) I p - ay (tm- tH [ vme'f (tm-t) 2 +v* Cp(tm- t ) 3] Время t1-tm , входящее в (23), это время прохождения скорости s(t> интервала значений -I« s$ Ц Оно определяется из выражения (<5)} если положить в нем S, = I и S = -I. t'- t * -2- Tm V„ Огибающая спектра (18), как уже говорилось, описывается выражени ем (20). Для спектра (23) огибающая имеет другой вид: f(0)e - -^|0Г 0.04<з+0.072$3] f(0)е >[««.♦ f ) 0*Ъ-»-2 (25) где (26) II