Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

где о э— деленное на к сечение столкновения, т. е. = (га -j- га, r g— радиусы частиц. В случае столкновения электронов с ионами частоту столкно­ вений нужно брать в виде 1 4 ^2к q%q?n{ In А zei 3 (4гсе0)2 у/т, (хГв)3,г ’ где In Л — кулоновский логарифм [12]. В случае столкновения одинаковых заряженных частиц а частоту столкновений нужно брать в виде 1 4 'J k g X In А 3(iKzoy \fmx ( xTSU Для столкновений частиц (3 с частицами а имеем /£ (Ф0) — 0; Ц (Ф{) и /р ( Ф{к) получаются из /£ (Ф{) и (Ф^*) заменой индексов а на [3 и |3 на а; /р(Ф£) образуется из /£(Ф*,) заменой индексов а на [3 и (3 на а, кроме того, перед первым членом меняется знак. П Р И Л О Ж Е Н И Е 2 Дополнительные члены, обусловленные реакцией фотоионизации Рассмотрим реакцию фотоионизации и + ? (X)-»■ i - f - е, (П. 1) в которой фотон с длиной волны X ионизует нейтральную частицу п. Обозначим числовую плотность фотонов с длиной волны X через dre? (X) = » (X)dX. По аналогии с частотой упругих столкновений введем частоту фотоионизации частиц п фотонами с длиной волны X: 1 -=—^ у -= = п с „? (k)c0dn9 (l), (П. 2) где (X) — полное сечение фотоионизации, с0— скорость света. Дополнительные члены для реакции (П. 1), приведенные в [6], учитывая (П. 2) и пренебрегая массой электрона по сравнению с массой нейтральной частицы, можно представить в следующем виде: ! } • " <».>=-- s r . V ’ (•*>—-j- х ж '-v-’ / <«р>( Ф? ) — , ф, ) — I (nf ) (фо) = Ря’ / *Я1р) = =ся<р(X) W ) - ^ ^ [ 4 w* - ь - - « , ) . + рг* ] , 96