Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

терные времена т изменения макроскопических переменных, представляющих собой моменты функций распределения, значи­ тельно превышают времена свободного движения частиц тсв_дв, т. е. тсв. дв<^. (2 6 ) а характерные расстояния L изменения макроскопических пере­ менных велики по сравнению с длинами свободного пробега частиц I, т. е. 1ЩЬ. (27) Это значит, что поведение смеси газов в основном определяется столкновениями частиц, которые, как известно, приближают газы к равновесному распределению. Поэтому в гидродинамиче­ ском приближении отклонения от равновесного распределения считаются малыми, величины p jk и S k —малыми первого порядка, их производные по координатам и произведения — малыми вто­ рого порядка и т. д. Рассмотрим уравнение (16). Будем записывать его в квази- стационарном случае, оставляя в левой части лишь величины нулевого порядка, а в правой части — лишь члены, содержащие малые не выше первого порядка. Чтобы воспользоваться резуль­ татами прилож. 1—3, предположим, что разность скоростей (как и сами скорости) являются малыми первого порядка. Тогда в случае нейтральной компоненты па получим В случае положительных ионов ia получим