Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

N р = N° + bNp и положим, что /V(0) = N ^0) cos 2 k Y , bNp = = exp [i (kxX-\-kxY —cu?1)]. Обозначим e0—Vt{>=e; линеаризуя (12) и (14), получим dN™ (ы - k xex -f- кувх ) bNp ■ кх - jy ip = О, (15) [d iv е -+- i (кхех + к уе у)\ W p + к* (№p + N lt0) - i k x р dY где к2= кх -р к \ Из условия существования ненулевого решения системы (15) получим дисперсионное уравнение г)Л»°> dN\P> «№ (JV<?> + ЛГЬ о) - ш к у = i [( * * _ * * ) е* - 2 ^ А уеу [ - — кх _a y _div е + ** (NP0> + ^ьо) (к*еУ— V *)• (16) Представляя ш в виде со= <о0-)- if, найдем 1 с fd N j° > y / <?ЛМ«> | ■Tf= — - J \ k x k y j d i v e + \ ^ p 0) + N 1 .0 - J y ~ (k * e* + j ’ ( l ? ) A= * ( t f t 0»+ N1>e)*+ k ^ -g y P j • (18) Поскольку в области F ионосферы ^ ° ^ < [iV 1>0= l и мы рас­ сматриваем развитие мелкомасштабных неоднородностей с волно­ выми числами кх, ку ^> 2тс, то второе слагаемое в (18) много меньше первого. По этой же причине в выражении (19) можно пренебречь первым слагаемым в фигурных скобках. Тогда д т ? ( к 1 к* к у \ д Я 'р dY U 2 х + А3 *7 ~дУ~ т ^ Г + л ^ ° > = ~ 1 + л ? ',0 ) х (е0* — J y ) sin2Э+ [е0у — sin Р cos > (i9 ) X где В— угол между волновыми векторами ПВ и мелкомасштаб­ ного возмущения. Из (19) следует, что безразмерный инкремент нарастания определяется величиной (и знаком) градиента и геометрией вол­ новых векторов к и электрического поля Е. Видно также, что мелкомасштабная волна плотности ориенти­ рована преимущественно перпендикулярно фронту ПВ. Поскольку направление движения ПВ определяется в основном направлением распространения волны плотности нейтральной компоненты плазмы, мелкомасштабные неоднородности могут развиваться 64