Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

верхний слой ионосферы от z1 до z2. Переменные N'p и N\ , значе ния которых несколько отличаются от их значений в первой задаче, обозначим через N р, N x\ Дф из решения системы (11) будем рассматривать как внешнее поле, значения которого изве­ стны в каждый момент времени. Уравнения непрерывности для N р и N x примут вид _ ^ + [У? X VA g b0= [(е0 - Уф) X Ь01 (12) д - J f - + [V? X VA\1 b0= f(e0 - Уф) X V ^ l V (13) Третье уравнение получим следующим образом: с учетом пред­ положения, что ср= 0, в нижнем слое плотность тока, проинтегри­ рованная от z0 до z2 при наличии мелкомасштабной структуры будет равна 14= —(/V - f + V®— eQ)— /У2(Уф — Z0)+ — ^li-7V2[(VJj — е0) Ь0]. Вычитая из уравнения d i v / 4= 0 четвертое уравнение системы (11), получим V { ^ + i?J)V f } = V { [ ( ^ - i V p) + ( ^ 1 - . ' V 1)] (е0 -Уф) } . . (14) Система уравнений (12)—(14) описывает развитие мелкомаештаб-. ных неоднородностей. Для численного решения этой задачи поло­ жим, что в области Р' плоскости X Y в начальный момент появи­ лось некоторое возмущение. Начальные условия для решения (12)—(14) при N 1= 2Vli0 = 1: Г Л/д {1 —j- 8 cos К хХ cos KyY) cos 2каХ cos 2nY, X, Y £P ' , p | M1 cos 2v.aX cos 2 k Y , X, Y (£ P ’\ X, Y £ P; X, Y $ P . Здесь 8— относительная амплитуда начального возмущения. Гра­ ничные условия: /Vlrp= l , JVpTp— 0, ссгр= 0 . Границами являются стороны выделенного прямоугольника. Линейный анализ. В этом разделе мы оценим возможности развития мелкомасштабной структуры на градиентах ПВ и влия­ ние электрической связи между ПВ и ^-областью ионосферы на действие механизма градиентно-дрейфовой неустойчивости. Прежде всего заметим, что изменения в N х, согласно второму уравнению системы (11), происходят только за счет нелинейных членов, и по крайней мере в начальный момент они малы. Числен­ ные расчеты [10] показывают, что они будут малы и в дальнейшем. Поэтому при анализе системы (12)—(14) мы опустим уравнение (13), а в уравнении (14) опустим член с множителем N 1—N 1. Пренебре­ гая крупномасштабными изменениями ПВ, представим N p в виде 63