Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

Пусть Л = 4 ^ --—-длина волны ПВ по оси у, к — у -я компонента Ку волнового вектора ПВ, V 0— - ~ E 0— скорость холловского дрейфа А А плазмы во внешнем иоле, t0 = -гг- = В -= ------характерное время, ' о SPi0, N'uo — проинтегрированные по z педерсеновская проводимость и концентрация ионов в верхнем слое в начальный момент времени. Безразмерные величины определим как х У t * = А - У = Г ' Т = ^ ф = ^ а > -ip : sh = ^ - . • (10'> у ' > 4 н — У' > ■’ I — /VI ^Р.О ^Р,0 ,vb0 С учетом (10') систему уравнений (6)—(9) перепишем в виде d N „ ~ q Y~ '*'■^ ^ р] = ^е° ^ ^ ^ d/V + [ V ^ X V A ' i ] b 0 = [e „ X V A 'i]b 0, ^ Ч- [V+ X v/v2] ьц- >.,-2[ v iv y 2+ е д ] = = ^ i20»2 1ео X VTV2] — >.,-2e0VAr2, (I I) Ч- Ч- X V S H] Ьо= Ч- [во X н] ^*о> х'де е0— единичный вектор в направлении внешнего электрического V ЛТ I ЛГ 1 Ч ~ ^Z9 пт V А <20 {2 А/2в ?2 дг поля, Sp = /V Ч- iVi Ч- — у -------W2, LH = -------- I ---------- ^ 2 - Для численного решения задачи положим, что ПВ лежит внутри прямоугольника Р — | — <! X <[ , — у <С ^ <С т } • Бесконеч­ ную плоскость X F ограничим прямоугольной рамкой по X от — Х г до X v по Y от —Ух до Y v X1= l/2 , Y xt= 3/2. Начальные усло­ вия зададим в виде ЛГХ= iV,,0= 1, N — 0= const, X, У£ Р , Л/j cos (2пУ) cos (2тгаХ), Л , 1 »Г^, к , 0 iV— известная константа, Мх — заданная постоянная, а . - —- . Гра- у нпчные условия будут: 7Vlrp = 1, iV2rp— ЛГ2>0, ^ prp= 0, фгр = 0 , где границей являются стороны выбранного прямоугольника. Развитие мелкомасштабной структуры. В этой задаче вслед­ ствие первого предположения E2=Vcp будем рассматривать только 62