Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

Скорости движения ионов среды в слоях можно записать как уи = "в" + ^ ш <г Iе X Ь0] |, (2) где I — 1 , 2 — номер слоя, Ь0— единичный вектор в направлении геомагнитного поля. Скорость движения, ионов в ПВ будет v*>= 1Г fE X Ь0]>+ V.-0, (3) v i0— скорость ионов ПВ в отсутствии электрического поля. Если ПВ образуется за счет волны плотности нейтральной атмосферы, то Vio = (iib 0) b 0, (4) где и — скорость движения частиц в первичной вэлне плотности [13]. Как отмечено выше, электрическое поле Е можно представить в виде суперпозиции полей Е = Е0 -f- Ех—j—Е2. (5) Заменяя в (2) Е на Eft(A; = 0, 1, 2), получим выражения для ско­ ростей движения ионов вызванного внешним полем или полями поляризации. Аналогичные выражения можно записать для скоро­ стей движения электронов v ^ . Обозначим через = еп, (vjs) —v<fc)) ^ _ *'2’ Р2 (6) плотности токов в ионосфере, вызванные соответствующими слагае­ мыми равенства (5). Положим, что: 1) значения крупномасштабных электрических полей Е0 и Ех в пределах от z0 до z2 и мелко­ масштабных в пределах от zx до z2 не зависят от z и Е2= 0 при z ^ zx и 2 ^ z2; 2) на границе z0 и z2 вследствие малых попереч­ ных проводимостей и равны нулю; 3) изменения Е х не зависят от Е2; 4) v<0( 2 1) = v i0 (z2) = 0 . Первое предположение учитывает эквипотенциальность сило­ вых линий геомагнитного поля для крупномасштабных электри­ ческих полей [6] и конечную глубину проникновения мелко­ масштабных полей вдоль В. Допущение о равенстве нулю Е, при z ^ z2 и z ^ z1 накладывает ограничения на размер мелко­ масштабной структуры. Независимость Е2 от z в пределах верх­ него слоя оправдано тем, что характерные масштабы изменения Е2 по z много больше, чем поперек геомагнитного поля. Второе предположение оправдано, если граница z0 находится ниже области Е, a z2 — выше максимума F 2. Если I1B располо­ жен ниже максимума F 2, то для справедливости второго пред­ положения границу z2 следует переместить за верхнюю границу ПВ. Из условия бездивергентности тока следует, что при z z0 И 2 > Z2 3^)= jllV= 0 - 60