Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

продольное сопротивление ионосферы. На наш взгляд, утвержде­ ние авторов [10], вообще говоря, неверно. Поля поляризации мелкомасштабной ряби имеют меньшие характерные простран­ ственные масштабы, чем поле поляризации облака (или ПВ) и потому проникают на меньшую глубину [6]. Поэтому электриче­ ская связь между облаком и Е-слоем не обязательно влечет корот­ кое замыкание полей поляризации ряби. Мы учли этот факт, пред­ ставив электрическое поле Е в виде суперпозиции полей разного масштаба Е = Е 0-{-Е1-\-Е%, где Е0 — внешнее поле, Е г — поле поляризации мелкомасштабной структуры, Е х — поле поляриза­ ции крупномасштабного облака. При допущении независимости Е х от Е2 система уравнений [11, 12] разделена на две подсистемы, одна из которых описывает динамику движения ПВ, вторая — развитие мелкомасштабной структуры. Линейный анализ второй системы показал, что электрическая связь между ПВ и iJ-областыо не исключает, а иногда усиливает действие механизма градиентно­ дрейфовой неустойчивости. Описание механизма образования мелкомасштабных неодно­ родностей. Систему координат выберем следующим образом: ось z направим антипараллельно геомагнитному полю, ось у — по направлению движения ПВ, ось х — в дополнение у, z до право­ винтовой системы координат. Будем рассматривать двухслойную (по оси z) модель ионосферы. Размер верхнего слоя, содержащего ПВ, возьмем порядка вертикального размера ПВ, т. е. L = z 2—z1. Нижний слой от z0 до гг включает остальную часть ионосферы: нижнюю часть F- и ^-области. Следуя [10], положим, что частоты столкновений viH, ven в каждом слое не зависят от координат. Концентрацию ионов в ПВ в верхнем и нижнем слоях обозначим соответственно через п , щ, п2. Положим также, что внешнее электрическое поле Е0 перпендикулярно геомагнитному В0. В работах [10—12] показано, что при рассмотрении развития мелкомасштабных неоднородностей с характерными размерами больше критических ( ^ 0 .3—0.5 км) можно пренебречь влиянием диффузии и рекомбинации. Кунольд [5] показал, что гидромаг­ нитные эффекты и нарушения условия квазинейтральности в этом случае также пренебрежимы. Поэтому электрическое поле можно рассматривать как потенциальное, а уравнение непрерывности для ионов записать в виде + d iv ( v < b ) = 0 , (1) где v i — скорость движения ионов. Введем обозначения: Qi = = — , \ =^т1 > К = п Г й Ь гДе Qs e и Qв <— гирочастоты '■'«'я 1 "г у1п 1 I электронов и ионов соответственно. Параметры 0 и Ав верхнем слое будем помечать индексом 1, в нижнем — 2. 59