Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

и нагрев оудет описываться уравнением . , .10 е & / „ У / , ^ е ( 4 т.пт* )'<* У ’ (18) откуда при Те^>Те0 найдем р '3Е% Т _ . е Ln----- ,* е (47^rem|)1|,3 /15\*/8 (т) • <19> Соответственно, согласно [8], wpe -г / е £ 1( ’•'< = "П гК 5 ^ 7 7 - ~ T" (20) т. е. veff также уменьшается со временем. После включения поля Е нагрев плазмы идет по закону (19) до тех пор, пока поле Е"хх (зависящее от температуры), рост кото­ рого описывается (7), не станет равным Е 0. Затем следует ожидать, что нагрев будет идти в соответствии с [3]. Подставляя (19) в (7), из уравнения Е 0= E"xx(t0) можно найти продолжительность нагрева в режиме б: 180 ТП: 1 4 < о ~ -7 = -=—7 - ------^т-102, (21) Vn И» > 3 т. е. в магнитосферных условиях время «скатывания» на квази­ линейный участок вольт-амперной характеристики порядка десяти секунд. При t ^> t 0 квазилинейный нагрев [3] описывается уравне­ нием дпТ. dt — cs (22) при Е < ^ Е п , где Л ~ 10. Отсюда при Те Т е0 Te = t 2 (А0еЕ0)-т;. (23) В реальных условиях, в магнитосфере, трудно ожидать, чтобы поле Е 0 сохранялось постоянным достаточно большой промежуток времени. Поэтому полезно проанализировать тот же процесс нагрева для какой-либо простой модели падающего во времени поля. Пусть, например, Е = Е j ( i - \ - т о г д а нагрев электронов будет описываться уравнением дпТе А.0еЕп 1 [ Те dt ~ 1 + tj-z п У mt ’ (24> откуда при Те^>Тей электронная температура определяется фор­ мулой т. = In2 ( l + 4 ) > T‘ ~ t \ </т<§1. (25) 29