Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

Учитывая баланс сил, действующих на электроны enE X •' ^ die И VL X — тП-Т 7 = — “ „JF/c,, так как Т«— ~ wni в квазистационарных to (2тс)3 vt Р* ' 1е Ve р1 условиях, когда Тпед=Т™> получим систему уравнений для Т е, дТ . ио>: = еи0Е, Ц ^ - = еЕ \ / d t г nii и0 = 100 \]Elme VA t m 0 Т '^ Т ; \ (11) Здесь мы пренебрегли ( dTJd t ) по сравнению с ( dTJd t). Из си­ стемы (11) можно получить при Те > Те о, 7’<> Г ,.0 Т, = A'l'T^, А = у 100 j / - g - Е'!' (4Г.П)-1'* , (12) г - = ' ' ' ( т # Г ^ <») 71 ■* р Отсюда TJTf^ — Г 1/* и, таким образом, степень нензотермич- ности падает. Зависимость j (Е, t ), учитывая (11)—(14), запи­ сывается в виде 100 / яг, Y/a I/ .... ; = = ) о) p iE(<opit ) /'. (15) Итак, если квазистационарное состояние осуществляется при Е 0^>ЕЫ, то через сравнительно малый промежуток времени t ~ £+ произойдет «срыв» турбулентного состояния из-за изотермнзацип г+ ~ 1700ы-}. . (16) В условиях магнитосферы по порядку величины t+ ~ Ю-1 с, так что если описанный режим и осуществится в магнитосфере, то через очень короткий промежуток времени после «срыва» квазистацио- нарного турбулентного режима далее скорее всего произойдет обра­ зование двэйного слоя. При Е [> Е ^ остается открытым вопрос о преобладании режима а [1] или б [5]. Поэтому приведем теперь уравнения, которыми описывается нагрев во втором возможном варианте [5] (см. рисунок, б). Для режима б направленная скорость и0 связана с электриче­ ским полем по закону / е £ > , \7а i n ( пг(Е0 \7а