Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

где б— эффективный угол раствора генерации волн. Используя оценку формулы (1), видим что veff = iopeW ! n T ' ~ (Ю0)-2о)р< X X (— ) j r . Данная формула применима для значений электрических ' Cs * i полей ESs>E'x x = - f - ( i K n T e)l/* (№ j ( 3 ) Из условия динамического равновесия для электронов eE0= u0meveff юк (109) ( ^ J - ) 72. (4) получается вольт-амперная характеристика (см. рисуно , а) ' т, Е ■епип = епс„ mc V4t znT. В последнее время были получены некоторые результаты по проблеме турбулентной электропроводности. С учетом эффектов Вольт-амперпая характеристика для плазмы в постоянном электрическом поле. 1 — участок, соответствующий закону Ома; II — квазилинейный плоский участок; I I I — нелинейный участок (а — предполагаемый ход зависимости [1 ], б — то ж е [5]). корреляционного уширения спектра волн Ам становится возможным процесс распада s -> s' -|-s" [5]. Из [5] следует, что при Е^>Е 'ХХ зависимость энергии турбулентности от направленной скорости имеет вид Ws ___1_1Лгс ГПе_ Щ_ _ , п_2 Ио_ пТ е 4 X 8 cs ve (5) Из уравнения баланса »для электронов "f!,,,, = 7^д> учитывая епЕ = птеи0че{{, vef{ == a>pew ) n T i ‘m = upeu j v . и 7 ™ = 10 “Ч < х X (W / n T e), получаем и0— 10 \JeEvJme(ope. Вольт-амперная характе­ ристика для Е Е"хх при этом имеет вид Л Г К . У т е j = 10 encs | / т\ ’ (6) 26