Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

Погагая оВ ^ B eq и вводя обозначение (6) перепишем (5) в виде 0О< 0 < 0о+Л0о- Если предположить, что: 1) функция распределения частиц внутри конуса потерь достаточно мала, а вне его не зависит от питч-угла; 2) невозмущенная плотность частиц ( щ ) в экватори­ альной области постоянна; 3) длина экваториальной области магнитосферы, вдоль магнитного поля в которой имеет место увеличение Boq и из которой происходит высыпание частиц, равна s; 4) время нарастания поля Beq равно Т; 5) в 0 1, то общий поток высыпающихся частиц выразится формулой которую, учитывая (6), перепишем в виде Полагая: ?г0= 10 см-3, s = 2 -1 0 10 см, Г = 100 с, SB = Boq= 50 у, Bion= 4 -104 у, получим / рг= 3 -107 см- 2 - с '1, что соответствует эксперименту [2]. Задача о формировании модулированных потоков заряженных частиц, к сожалению, не решается столь же просто, так как в этом случае мы должны учесть также временную эволюцию функции распределения заряженных частиц в процессе развития пульсаций. Однако, если мы предположим, что период пульса­ ций столь велик, что за счет диффузии в пространстве питч- углов функция распределения сохраняет свой вид вне зави­ симости от изменения 0 СГ, то задача существенно упрощается. Если мы предположим, что вид функции распределения анало­ гичен тому, который использовался при выводе (8), то глу­ бина модуляции потоков высыпающихся частиц определиться формулой где 7 ad формально совпадает с / , под Т в формуле (7) надо понимать полупериод пульсаций. Экспериментально последняя формула может быть проверена непосредственным измерением Стоит отметить, что в реальных магнитосферных условиях увеличения 5 pq часто сопровождается сжатием соответствующей силовой линии. Вызываемое этим сжатием продольное ферми- n o s ( В е< 1 + S B ) /г 6 В J mini §В , Щ И В 107