Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

могут наблюдаться модулированные потоки заряженных частиц с энергиями от сотен до десятков тысяч электрон-вольт и, воз­ можно, выше. Рассмотрим магнитосферную заряженную частицу, находя­ щуюся на грани высыпания, т. е. ту, для экваториального питч- угла которой справедливо соотношение sin 0О= 7. ( 1 ) где B,.q и Bj0n— соответственно напряженности магнитного поля на экваторе магнитосферы и в области ионосферы. Предположим те­ перь, что за время нахождения частицы в приэкваториальной об­ ласти магнитосферы напряженность Beq возрасла на ВВ при неиз­ менном Bi0I1. За счет бетатронного ускорения это вызовет увеличение перпендикулярной скорости частицы, а, следовательно, и ее эквато­ риального питч-угла на величину 80о, определяемую уравнением sin 0„ sin (0О-f- S0O) = В,eg jcos2 0О+ sin2 0О B e , 4 - SB в„„ 7 j * ( 2 ) В то же время увеличение Beq вызовет увеличение угла конуса потерь (0СГ), определяемого соотношением sin 0„„ = Be, + SB B in ( 3 ) Из (1)—(3) имеем уравнение { оВ 1—1 /2 1 + sin2 0О-g—j ' , из которого следует, что первоначально захваченные частицы, экваториальные питч-угла (0), которые заключены в интервале < 0 <С ©о 4 - ® сг — a r c s i n 1 s i n ©ci- i | SB 1 4- sin2©0-g— Г). (4) высыпаются в ионосферу.1 Этот эффект, на наш взгляд, и может дать естественное объяснение высыпаний внезапного начала. Для оценки его количественной адекватности положим (B^B t ^J <§: 1. В этом случае (4) можно упростить и переписать в виде Э о < в < © о + ве, 4- sb \v» / в 4- ?в у/, (в,оц)' ■•eq В; (Beq + SB) ЙВ 1 + B,„„ в Г -7. (5) 1 По-видпмому, впервые; однако не применительно к геофизическим явлениям этот эффект был отмечен в [5]. 106