Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

Поскольку (к, В0)= 0 , из (8) имеем ,2 Ж = С$ + П (9) или с учетом (4) ю= <о'+ (k, V0) = (к, V 0) ± V r ^ J ^ C * + V \ k . t (10) где Р = - р - , к' || к ' ||, fc" = || к ” ||. Для термализованного (после прохождения фронта ударной волны перед головой магнитосферы) в переходной области (mag- netosheath) солнечного ветра (индекс w) имеем V aw ^ ^ S w , (И) для магнитосферы (индекс т) — V Am ^ CSm - ( 12) Учитывая, что частоты волн так же, как и тангенциальные ком­ поненты волновых векторов (в данном случае — их вещественные части к '), в солнечном ветре и магнитосфере совпадают, получаем из (10) с учетом неравенств (И ), (12) (к', Vo) ± v T = f t k ' C B„ = ± ' / F = ^ k ’VAm. (13) Последнее уравнение отражает условие фазовой согласованности волновых полей в обоих полупространствах. Динамическая со­ гласованность на поверхности раздела выразится граничными усло­ виями, обеспечивающими непроникновение частиц одной среды в другую и отсутствие скачка полного давления: V)/ = О, i L _ n У-™ dt ~ ’ (14) (Во»> Ь„) -\- Р — (В0т, Ь) Рт, (15) где f ( y , t) ~ exp [wt — к'у ] — функция, описывающая возмущение границы; и v xm— х-е компоненты векторов vw и \ т. Во вто­ ром уравнении (14) учтено, что плазма магнитосферы в не­ возмущенном состоянии покоится. Уравнения (14) сводятся к равенству U л~»/| U - y-yh (16) уравнение (15) с использованием (3) и (7) дает (k,_vj ( r ,. \ (k, vm) / Вояг \ Ро,« ш' \^s«, + 4ttp0MJ J ~ Ро»> ш \ с 8т + 4г.р0т ) • 101